Kww: Our Team | KWW Solicitors

KWW Кухонные шкафы и ванна

Около

Основанная в 1982 году, компания KWW Kitchen Cabinets & Bath была с гордостью обслуживала район залива Сан-Франциско более 35 лет. У нас есть огромный выбор современных и традиционных шкафов для кухонь и ванных комнат, столешниц, кухонных раковин, паркетных полов, каменной плитки и многого другого.

В компании KWW Kitchen Cabinets & Bath мы твердо убеждены в том, что наша цель — всегда предоставлять нашим клиентам продукцию самого высокого качества по самой низкой цене.

В отличие от других конкурентов, где подрядчики получают «откаты», в то время как клиенты вынуждены договариваться о скидках, мы предлагаем одинаковую цену для всех наших клиентов. Мы гарантируем, что цена будет одинаковой для подрядчиков или случайных клиентов. Нет необходимости договариваться о скидках, так как вы получите самую низкую цену.

Мы считаем, что честность — лучшая политика в бизнесе и везде.Мы всегда будем заранее сообщать наши цены и дизайн, и мы никогда не будем пытаться продавать ненужные продукты для получения дополнительной прибыли.

Наши высокие этические принципы ведения бизнеса позволяют нам поддерживать один из самых высоких показателей возврата клиентов в отрасли.

Кухонные шкафы

One Price Promotion

Выберите любой стиль кабинета из всей нашей коллекции, состоящей из 11 различных стилей шкафов по одной и той же низкой цене.

Наши новые шкафы 2018 года изготовлены из 100% безопасных материалов, включая двери и рамы из массива дерева.Все рамы шкафов, ящики, двери и дверные панели изготовлены из массива дерева. Коробка шкафа изготовлен из фанеры. Мы отказались от использования всех ДСП (ПБ) и ДВП средней плотности (МДФ) в наших новых шкафах.

Большинство наших шкафов имеют пятна как внутри, так и снаружи, в отличие от шкафов других производителей, представленных на рынке. Не требует дополнительных отделочных панелей и придает кухне безупречный вид даже при открытых дверцах шкафа.

Шкафы для ванных комнат

У нас есть подходящая тумба под туалетный столик для каждого стиля кухонного шкафа, поэтому вы можете создать единый стиль как для кухонных, так и для ванных комнат.

Столешницы

Мы продаем высококачественные столешницы из кварца и натурального камня, которые дополнят вашу кухню и ванную комнату. KWW Kitchen Cabinets & Bath — ваш универсальный магазин для кухни и ванной комнаты.

Мойки

Наши кухонные мойки изготовлены из нержавеющей стали T304 18 калибра. Они стандартного размера и подходят для всех наших шкафов и большинства стандартных шкафов, продаваемых в других местах.

Заводская прямая

Мы поставляем наши шкафы прямо с завода. Избавившись от посредников, мы гарантируем, что можем предложить нашим клиентам самые низкие цены.

Выражение неоднородного энергетического ландшафта релаксации KWW

Концепция энергетических ландшафтов хорошо изучена в отдельных дисциплинах ^8,10 . Спектр времен релаксации KWW подразумевает распределение свободных энергий, связанных с соответствующими модами релаксации. Чтобы получить такое распределение для однородного процесса, мы рассматриваем глобальную случайную величину свободной энергии в приведенной форме свободной энергии относительно тепловой энергии или (постоянная Больцмана и T температура) системы как сумма по бесконечному множеству случайных величин энергии (флуктуации) вокруг своего среднего значения из постоянной случайной переменной энергии, на разных уровнях стохастического каскадирования с экспоненциальными распределениями ^21,22 .Предположим, что (n = 1, 2, 3,…, m, m → + ∞) — это те независимо, неидентично распределенные случайные величины, с экспоненциальным распределением, которое определено в области [] и нулем в другом месте. Эти два параметра обладают свойствами и. Очевидно, имеет математическое ожидание и стандартное отклонение. При нулевом среднем значении и ограниченной величине стандартного отклонения представляет собой флуктуирующий вклад в общее количество энергии системы. Прочность шероховатости может быть определена количественно через стандартное отклонение.По мере увеличения n величина показывает уменьшение, подобное гармоническому.

Нас интересует предельное распределение плотности вероятности глобальной энергетической переменной, определяемой как m → + ∞. В уравнении глобальная переменная энергии имеет такое же математическое ожидание, как и для постоянной случайной переменной энергии, так как. Кроме того, имеет квадрат конечного стандартного отклонения или. Поскольку сумма расходится при m → + ∞, поэтому распространяется по области (−∞, + ∞). Путем некоторых математических манипуляций ^23,24 мы можем сформулировать общую функцию распределения плотности вероятности глобального количества свободной энергии как

, где — дигамма-функция.проверяется как функция плотности вероятности глобального распределения свободной энергии для однородного процесса с тремя параметрами, и.

В действительности релаксация — это процесс скорости, и характерное время релаксации связано с соответствующей свободной энергией уравнением Аррениуса или (постоянно) ^25,26 . В результате общая функция распределения плотности вероятности глобальной величины свободной энергии в формуле. 4 преобразуется в спектр времени релаксации выражением, с и.

Кроме того, реализация релаксации может проходить в переходное состояние во время процесса изменения скорости, которое может переходить в расслабленное состояние или возвращаться в исходное состояние без расслабления. ^25,26,27 . Скорости прямой и обратной релаксации, вероятно, коррелируют с продолжительностью пребывания в переходном состоянии, которое можно охарактеризовать соответствующим временем релаксации. Следовательно, предполагается, что скорость прямой и обратной передачи имеет вид и (,,, являются постоянными), соответственно.Затем коэффициент передачи определяется выражением с новыми константами c и d . Следовательно, временной спектр релаксации для однородного процесса имеет вид.

Обратимся к рассмотрению того факта, что неоднородная динамика в стеклах и других сложных системах объясняется временным сосуществованием двух динамических подпроцессов (фаз), характеризующихся быстрой и медленной скоростью релаксации в целом ^10,28 . В этом сценарии два подпроцесса или динамические фазы вносят вклад в общую релаксацию, вероятно, разделяясь во время релаксации и смешиваясь впоследствии.Следовательно, функция модуля состоит из таких двух гетерогенных динамических фаз,

, где и являются константами для динамических фаз i ( i = 1 и 2), в условиях, когда параметры и имеют положительные значения, но не такие. ограничения на и. Поскольку существует точное решение функции модуля, неявно подтверждающее выражение ¹⁴ .

Для заданного предпринимается попытка поиска (см. Методы) на основе числовых данных из уравнения.3 по сравнению с формулой. 5, чтобы найти оптимизированный набор параметров в пространстве параметров, как показано в таблице 1 для, с коэффициентом корреляции, равным 1. На рис. 1 показаны результаты анализа численных вычислений для значений от 0,05 до 0,95. Функция модуля на рис. 1а дает сильную зависимость от параметра растяжения. При этом функция выявляет монотонный тренд начального роста, достижения максимума, а затем снижения. Более того, более узкое распределение обнаруживается для большего значения, чем 1/2, по сравнению с более широким распределением менее 1/2.Оценка доказывает точное согласие между численным расчетом по формуле. 3 и полученные результаты, основанные на уравнении. 5. На дополнительном рисунке S1 мы демонстрируем достоверность более широкого диапазона времени релаксации. Анализы подтверждают предположение о сосуществовании динамической фазы в процессе релаксации KWW ¹⁰ . Анализируя полученные параметры, можно увидеть, что коэффициент передачи имеет разный вес для разных значений, меньшая независимость от времени релаксации для малых, но большая уверенность в больших, что указывает на пороговое значение = 1/2.

Распределение плотности вероятности более показательно при описании неоднородного динамического поведения релаксации KWW. Результаты вычислений сведены в Таблицу 2 для с записанным коэффициентом корреляции равным 1 (подробную процедуру вычисления см. В Методах). Кроме того, интегрирование over автоматически нормализуется, подтверждая свойство функции плотности вероятности и однозначно демонстрируя самосогласованность и эффективность нашего подхода, включая точность численных расчетов и достоверность полученных уравнений.На рис. 1b показана функция плотности вероятности, зависящая от растянутой экспоненты. Различное неоднородное поведение, очевидно, проявляется при величине более 1/2, которая показывает явление начального уменьшения с последующим увеличением и затем падением после достижения максимума, в отличие от монотонного спада распределений с меньшим, чем 1 /. 2.

Поведение функции плотности вероятности как функции растянутой экспоненты становится более характерным, если мы наносим данные на график в логарифмическом масштабе, как показано на рис.2а. На рисунке числовые данные, рассчитанные по формуле. 3 и полученные результаты, основанные на уравнении. 5 совпадают в более широком диапазоне времен релаксации, демонстрируя рациональность подхода, принятого в данной работе, в замкнутой аналитической форме спектров времен релаксации релаксации KWW. Как уже показано на рис. 1, или становится все более и более пикообразным при приближении к 1. Это ограничивающее поведение становится более заметным при повторном построении данных в нормальных координатах, как показано на рис.2б для функции плотности вероятности.

График функции плотности вероятности как функции времени релаксации для значений параметра растяжения β между 0,05 и 0,95.

( a ) Логарифмические графики функции плотности вероятности для значений от 0,05 до 0,95. Результаты показывают совершенно разные, сильную зависимость от, которая делит значения на два диапазона, разделенные на = 1/2. Для того же значения ниже 1/2 показывает поведение монотонного уменьшения, в отличие от наблюдения, что для того же значения выше 1/2 дает быстрое начальное уменьшение, затем увеличивается до достижения пикового значения, а затем уменьшается.( b ) Линейные графики функции плотности вероятности для значений от 0,05 до 0,95. При малом β две динамические фазы смешиваются, но когда β приближается к 1, доминирует исключительно основная фаза, а второстепенная фаза исчезает, показывая ограничивающее поведение при приближении к 1.

На рис. 3 показаны разложенные динамические фазы вероятности. распределение плотности для нескольких репрезентативных значений. Значение = 1/2 имеет определяющее свойство, при котором две динамические фазы сливаются, чтобы иметь одинаковое поведение.На основе анализа параметров, полученных в таблице 2, и характеристик кривых функция переключается со сценария, в котором плотности вероятностей двух динамических фаз разделяют аналогичное монотонное уменьшение со временем релаксации для менее 1/2, к наблюдению. что две динамические фазы представляют более сложную картину для более чем 1/2.

На рисунке 4 мы предоставляем подробный анализ разложения неоднородности функции плотности вероятности для = 0.3, = 0,8 и = 0,95. В общем, две динамические фазы смешиваются для малых, но для больших преобладает основная фаза, а второстепенная — убывает. Ограничивающая особенность, очевидно, проявляется в изменении кривых от = 0,3 до = 0,95, т. Е. Бимодальность быстро уменьшается по мере приближения β к 1, при этом быстрорастущая величина основной фазы против быстрого ослабляющего вклада второстепенной фаза.

На рис. 5 показана проверка точности результатов обратных вычислений функции релаксации KWW с применением формулировки или с использованием параметров из рис.1 для значений от 0,05 до 0,95 по сравнению с теоретическими кривыми (см. Методы). Точное выполнение оценки четко проявляется в согласованности вычисленных данных с аналитическими результатами.

Сравнение рассчитанного результата релаксации с теоретическим предсказанием функции релаксации KWW для репрезентативных значений параметра растяжения β между 0,05 и 0,95.

Данные обратных вычислений (в символах) точно согласуются с теоретическими результатами (в кривых).Маркировка одного и того же набора данных одного и того же значения: 0,05 (розовый), 0,1 (магнетик), 0,2 (фиолетовый), 0,3 (темно-голубой), 0,4 (голубой), 0,5 (оливковый), 0,6 (фиолетовый), 0,7 (зеленый). ), 0,8 (оранжевый), 0,9 (вино) и 0,95 (красный).

Чтобы проанализировать функцию KWW в частотной области, необходимо преобразование Фурье для объяснения динамической восприимчивости и экспериментов по рассеянию с точки зрения теории линейного отклика ^13,14,19,20 . Тем не менее, из-за отсутствия аналитического выражения для преобразования предыдущие численные методы страдают от проблем, связанных с приближениями и усечениями, которые приводят к нежелательным колебаниям ^13,14,19,20 .Наш подход избегает эффектов отсечки и очищает колебания. Результаты преобразования Фурье с использованием параметров, полученных на рис. 1, представлены на рис. 6 (см. «Методы»). Восприимчивости, действительная часть (рис. 6a) и мнимая часть (рис. 6b), а также тангенс угла потерь (рис. 6c) демонстрируют соответствующие свойства четко определенной гладкости по отношению к частотной области и сильной зависимости от растяжения. параметр. Графики Коула-Коула на рис. 6d иллюстрируют восприимчивую связь релаксации, указывая на устойчивую зависимость.

С релаксацией KWW связана одна важная проблема в физике конденсированных сред, касающаяся стеклования стеклообразующих материалов, разделяющая характеристики ландшафта свободной энергии, неравновесности и неоднородности ^10,17,29,30 . Резкое замедление в сторону температуры стеклования связано с уменьшением значения, соответствующего широкому распределению времени релаксации (рис. 1). Связь между температурой и температурой интересна и была исследована с помощью численного моделирования или экспериментов ³¹ , но прямая связь все еще неуловима.Действительно, мы пытались следовать указаниям, чтобы определить такую ​​корреляцию между β и температурой, но для достижения окончательного результата требуется больше усилий. Тем не менее, может быть конструктивным указать, что бимодальные или бимодальные подобные распределения наблюдаются, например, при рассмотрении динамического перехода порядок-беспорядок в атомистических моделях структурных стеклообразователей ³² . Сосуществование бимодальных распределений параметра порядка явно связано с упорядоченной и неупорядоченной фазами.В нашей работе бимодальная форма наблюдается в распределении плотности времени релаксации. Между ними может существовать корреляция, но очевидно, что требуется дополнительная работа, чтобы установить такую ​​прямую связь между динамическим переходом порядок-беспорядок и релаксацией KWW.

(PDF) Гетерогенное энергетическое выражение релаксации KWW

www.nature.com/scientificreports/

9

НАУЧНЫЕ ОТЧЕТЫ | 6: 20506 | DOI: 10.1038 / srep20506

Ссылки

1. Филлипс, Дж. К. Растянутая экспоненциальная релаксация в молекулярных и электронных стеклах. Ep. Прог. Phys. 59, 1133–1207 (1996).

2. Ансари, А., Джонс, К. М., Генри, Э. Э., Хофрихтер, Дж. И Итон, В. А. Роль вязкости растворителя в динамике конформационных изменений белка

. Science 256, 1797–1798 (1992).

3. Han, Y. et al. Геометрические расстройства в уплотненных коллоидных монослоях. Nature 456, 898–903 (2008).

4. Лиелег, О., Чайзер, Дж., Брамбилла, Г., Чипеллетти, Л., Бауш, А. Э. Медленная динамика и релаксация внутренних напряжений в связанных цитоэлетальных сетях

. Nat. Матер. 2011. Т. 10. С. 236–242.

5. Ван, Дж. И Волайнс, П. Перемежаемость динамики реакции одиночных молекул в изменяющихся средах. Phys. Ev. Lett. 74,

4317–4320 (1995).

6. Eyin, G. et al. Замораживание потока в магнитогидродинамической турбулентности с высокой проводимостью.Природа 497, 466–469 (2013).

7. Wolfowicz, G. et al. Атомные cloc переходы в спиновых кубитах на основе кремния. Nat. Нанотехнологии. 8. С. 561–564 (2013).

8. Уэльс, Д. Дж. Расшифровка энергетического ландшафта: извлечение структуры, динамики и термодинамики. Фил. Пер. . Soc. А 370,

2877–2899 (2012).

9. Левандоуси, Дж. Э., Халс, М. Э., Блэкледж, М., Эмсли, Л. Прямое наблюдение иерархической динамики белков. Science 348,

578–581 (2015).

10. Силлеску, Х. Неоднородность при стекловании: обзор. J. Non-Cryst. Твердые тела 243, 81–108 (1999).

11. auzmann, W. Диэлектрическая релаксация как химический скоростной процесс. Ev. Мод. Phys. 14, 12–44 (1942).

12. Bohmer,., Ngai,. Л., Энджелл, К. А. и Плазе, Д. Дж. Неэкспоненциальные релаксации в прочных и хрупких стеклообразователях. J. Chem. Phys.

99, 4201–4210 (1993).

13. Wutte, J. Преобразование Лапласа – Фурье растянутой экспоненциальной функции: границы аналитических ошибок, двойное экспоненциальное преобразование,

и реализация с открытым исходным кодом «libww».Алгоритмы 5. С. 604–628 (2012).

14. Линдси, К. П. и Паттерсон, Г. Д. Подробное сравнение функций Вильямса-Уоттса и Коула-Дэвидсона. J. Chem. Phys. 73,

3348–3357 (1980).

15. ohlrausch, . Eorie des eletrischen ücstandes in der Leidner Flasche. Annalen Physi Chem. (Poggendor) 91, 179–213

(1854).

16. Уильямс, Г. и Уоттс, Д. С. Несимметричное поведение диэлектрической релаксации, возникающее из простой эмпирической функции затухания.Пер.

Faraday Soc. 66, 80–85 (1970).

17. Ngai, . Л. Расслабление и диффузия в сложных системах (Springer, 2011).

18. Полянин, А.Д., Манжиров, А.В. Хандбук интегральных уравнений (CC Press, 1998).

19. Medina, JS, Prosmiti,., Villarreal, P., Delgado-Barrio, G. & Aleman, JV. Описание частотной области отклика ohlrausch

через пару функций типа Havrilia-Negami: An анализ функциональной близости.Phys. Ev. Е 84, 066703 (2011).

20. Хаврилиа, младший С., Хаврилиа, С. Дж. Сравнение функций Хаврилиа-Негами и растянутой экспоненциальной функции. Полимер 37, 4107–4110

(1996).

21. Портелли, Б., Холдсворт, П. К. У. и Пинтон, Ж.-Ф. Перемежаемость и негауссовы колебания глобального переноса энергии в

полностью развитой турбулентности. Phys. Ev. Lett. 90, 104501 (2003).

22. Бертин, Э. Глобальные колебания и статистика Гумбеля.Phys. Ev. Lett. 95, 170601 (2005).

23. Борос, Г. и Молл, В. Непреодолимые интегралы: символика, анализ и эксперименты по вычислению интегралов (Кембриджский университет

Press, 2004).

24. Hogg, . В., Маккин, Дж. У. и Крейг, А. Т. Введение в математическую статистику (Prentice Hall, 2004).

25. Мияке А. О спектрах времен релаксации твердых полимеров. J. Polym. Sci. XXII, 560–563 (1956).

26. Золанд, К. М., Арчер, Л.А., Мотт, П. Х. и Санчес-Кейес, Дж. Определение времен релаксации дома по динамическому модулю перепутанных полимеров

. J. heol. 482, 395–403 (2004).

27. Гарсия-Вилока, М., Гао, Дж., Шарплюс, М. и Трухлар, Д. Г. Как работают ферменты: анализ с помощью современной теории скорости и компьютерного моделирования

. Science 303, 186–195 (2004).

28. Пасторе Э., Конильо А. и Чиамарра М. П. Сосуществование динамических фаз в стеклообразующих жидкостях. Sci. Ep. 5, 11770 (2015).

29. Дебенедетти, П. Г. и Стиллинджер, Ф. Х. Переохлажденные жидкости и стеклование. Nature 410, 259–267 (2001).

30. Бертье, Л. и Бироли, Г. Теоретическая перспектива стеклования и аморфных материалов. Ev. Мод. Phys. 83, 587–645

(2011).

31. Пасторе, . & Aos, G. Стекловидная динамика монослоя полимера на гетерогенной неупорядоченной подложке. So. Matter 11, 8083–8091

(2015).

32. Hedges, L.О., Яку, . Л., Гаррахан, Дж. П. и Чандлер, Д. Динамический порядок-беспорядок в атомистических моделях структурных стеклообразователей.

Наука 323, 1309–1313 (2009).

Благодарности

Эта работа была частично поддержана Национальным фондом естественных наук Китая (№№ 31470402, 51172064,

31270374), Фондом фундаментальных исследований для центральных университетов (№ 2013 / B14020014), Цзянсу

Провинциальный фонд естественных наук Китая (No.1063-515024111), специальные фонды Нанкинского университета

Почты и телекоммуникаций Китая (NUPTSF, грант № NY215028) и Национального исследовательского фонда Кореи

(№№ 2012-0005657, 2012-0001067).

Вклад авторов

J.H.W. задумал идею; J.H.W. и Q.J. выполнил аналитические выводы; Q.J. проведен численный

анализов; J.H.W. и Q.J. способствовал подготовке рукописи.

Дополнительная информация

Дополнительная информация прилагается к этому документу по адресу http: // www.nature.com/srep

Конкурирующие финансовые интересы: авторы заявляют об отсутствии конкурирующих финансовых интересов.

Как цитировать эту статью: Ву, Дж. Х. и Цзя, Q. Выражение неоднородного энергетического ландшафта релаксации KWW

. Sci. Rep.6, 20506; DOI: 10.1038 / srep20506 (2016).

эта работа находится под международной лицензией Creative Commons Attribution 4.0. Изображения

или другие материалы третьих лиц в этой статье включены в лицензию Creative Commons,

, если иное не указано в кредитной линии; если материал не включен в лицензию Creative Commons, пользователям

потребуется получить разрешение от держателя лицензии на воспроизведение материала.Чтобы просмотреть копию этой лицензии

, посетите http://creativecommons.org/licenses/by/4.0/

IMMORTAL BELOVED KWW FRENCHIES — French Bulldog — World Pedigree DataBase French BulldogIMMORTAL BELOVED KWW FRENCHIES — Французский бульдог

KWW — Совет IAT / SIA

24 августа У.Президент США Барак Обама использовал свои исполнительные полномочия для создания национального монумента Катахдин Катадин Вудс и Уотерс на земле, подаренной федеральному правительству предпринимателем и защитником природы Роксаной Куимби. Более 87 500 акров лесных угодий в легендарном Северном лесу штата Мэн были выделены в честь 100-летия Службы национальных парков в историческом, но одностороннем решении после многих лет ожесточенных споров.

Новый национальный памятник, который будет находиться в ведении Службы национальных парков, будет включать в себя «потрясающую восточную ветвь реки Пенобскот и часть лесов штата Мэн, богатую биоразнообразием и известную своими выдающимися возможностями для пеших прогулок. , каноэ, охота, рыбалка, снегоход, снегоступы и беговые лыжи.Помимо защиты великолепной геологии, значительного биоразнообразия и возможностей для отдыха, новый памятник поможет поддержать устойчивость к изменению климата в регионе. Охраняемая территория — вместе с соседним парком штата Бакстер на западе — гарантирует, что этот большой ландшафт останется нетронутым, что повысит устойчивость леса к воздействиям изменения климата ».