Корнеева татьяна: НГТУ — КОРНЕЕВА Т.А. — Общая информация — ООО Декоратор / Лепнина, фрески, фотообои, стекломазаика, декоративная штукатурка, обои, натуральные обои, напольные покрытия

Содержание

ИНГГ | Корнеева Т.В.

статья в сборнике

Известия Томского политехнического университета. Инжиниринг георесурсов – том 332 – № 4 – с.192-208 – 2021

статья в сборнике

Химия в интересах устойчивого развития – том 29 – № 4 – с.

461-471 – 2021

выпуск сериального издания

Mine Water Environment – с. – 2021

статья, глава в книге

Environmental Earth Sciences – с. 1-11 – 2021

статья в сборнике

Bulletin of the Tomsk Polytechnic University, Geo Assets Engineering – том 331 – № 3 – с.145-158 – 2020

статья в сборнике материалов конференции

Интерэкспо ГЕО-Сибирь — «Недропользование. Горное дело. Направления и технологии поиска, разведки и разработки месторождений полезных ископаемых. Экономика. Геоэкология»: Материалы XVI международной научной конференции (г. Новосибирск, 20-24 апреля 2020 г.) – ИНГГ СО РАН – Новосибирск – с.165-178 – 2020

статья в сборнике материалов конференции

Геологическая эволюция взаимодействия воды с горными породами: Материалы четвертой Всероссийской научной конференции с международным участием (г. Улан-Удэ, 17-20 августа 2020 г.) – Изд-во БНЦ СО РАН – Улан-Удэ – с.282-285 – 2020

статья в сборнике

Труды Ферсмановской научной сессии ГИ КНЦ РАН – № 17 – с.

287-291 – 2020

статья, глава в книге

Bortnikova S., Yurkevich N., Devyatova A., Saeva O., Shuvaeva O., Makas A., Troshkov M., Abrosimova N., Kirillov M., Korneeva T., Kremleva T., Fefilov N., Shigabaeva G.

Science of the Total Environment – том 647 – с.411-419 – 2019

статья в сборнике

International Journal of Environmental Science and Development – том 10 – № 7 – с. 202-205 – 2019

статья в сборнике

Физико-технические проблемы разработки полезных ископаемых – № 5 – с.26-32 – 2019

статья в сборнике

Journal of Mining Science – том 55 – № 5 – с. 715-721 – 2019

выпуск сериального издания

Bortnikova S., Abrosimova N., Yurkevich N., Zvereva V., Devyatova A., Gaskova O., Saeva O., Korneeva T., Shuvaeva O., PalChik N., Chernukhin V., Reutsky A.

Minerals – том 9 – 2019

выпуск сериального издания

Journal of Physics: Conference Series. International Conference on Applied Physics, Power and Material Science (Secunderabad, Telangana, India, 5-6 December 2018) – том 1172 – 2019

статья в сборнике материалов конференции

Подземные воды Востока России: Материалы Всероссийского совещания по подземным водам Востока России (XXII Совещание по подземным водам Сибири и Дальнего Востока с международным участием) (г. Новосибирск, 18-22 июня 2018 г.) – ИПЦ НГУ – Новосибирск – с.270-276 – 2018

статья в сборнике

Известия Томского политехнического университета. Инжиниринг георесурсов – том 329 – № 3 – с.89-101 – 2018

статья, глава в книге

Applied Geochemistry – том 93 – с.145-157 – 2018

статья в сборнике

Geodynamics and Tectonophysics = Геодинамика и тектонофизика: Электронный журнал – том 9 – № 4 – с. 1255-1274 – 2018

статья в сборнике материалов конференции

Геологическая эволюция взаимодействия воды с горными породами: Материалы третьей Всероссийской научной конференции с международным участием (г. Чита, 20-25 августа 2018 г.) – Изд-во БНЦ СО РАН – Улан-Удэ – с.243-247 – 2018

статья в сборнике

Известия Томского политехнического университета. Инжиниринг георесурсов – том 328 – № 2 – с.85-94 – 2017

статья в сборнике материалов конференции

17th International Multidisciplinary Scientific GeoConference SGEM 2017. Hydrology and Water Resources: Conference Proceedings – том 17 – № 33 – с.179-186 – 2017

статья в сборнике

International Journal of Advances in Science, Engineering and Technology – том 4 – № 1 – с. 114-120 – 2016

статья в сборнике материалов конференции

Water Resources Management 2015: 8th International Conference on Sustainable Water Resources Management Development (A Coruna, Spain, 15-17 June 2015) – WIT Press – A Coruna – с.459-469 – 2015

статья в сборнике материалов конференции

Proceedings of 47th The IIER International Conference (Bangkok, Thailand, 21st November 2015) – Bangkok – с. 13-19 – 2015

статья в сборнике материалов конференции

Геология в развивающемся мире: Сб. науч. тр. (по материалам VIII науч.-практ. конф. студ., асп. и молодых ученых с междунар. участием) – Пермь – том Т. 2 – с.285-288 – 2015

статья в сборнике материалов конференции

Интерэкспо ГЕО-Сибирь-2014. X Междунар. науч. конгр. (г. Новосибирск, 8-18 апреля 2014 г.): Междунар. науч. конф. «Недропользование. Горное дело. Направления и технологии поиска, разведки и разработки месторождений полезных ископаемых. Геоэкология»: Сб. материалов в 4 т. Т. 2 – СГГА – Новосибирск – с.116-121 – 2014

тезисы доклада на конференции

Инженерная геофизика 2014: 10-я юбилейная конференция и выставка (г. Геленджик, 21-25 апреля 2014 г.) – Геленджик – 2014

статья в сборнике материалов конференции

Интерэкспо ГЕО-Сибирь-2014. X Междунар. науч. конгр., 8-18 апреля 2014 г., Новосибирск: Междунар. науч. конф. «Недропользование. Горное дело. Направления и технологии поиска, разведки и разработки месторождений полезных ископаемых. Геоэкология»: Сб. материалов в 4 т. Т. 3 – СГГА – Новосибирск – с.134-137 – 2014

статья в сборнике материалов конференции

тезисы доклада на конференции

Goldschmidt Conference 2014 (Sacramento, USA, June 8-13, 2014): Abstracts – Sacramento – 1308с. – 2014

тезисы доклада на конференции

Инженерная геофизика 2014: 10-я юбилейная конференция и выставка (г. Геленджик, 21-25 апреля 2014 г.) – Геленджик – 2014

статья в сборнике материалов конференции

тезисы доклада на конференции

Инженерная геофизика 2013: 9-я международная конференция и выставка (Геленджик, 22-26 апреля 2013 г. ) – Геленджик – 15с. – 2013

тезисы доклада на конференции

статья в сборнике материалов конференции

Геологическая эволюция взаимодействия воды с горными породами: Труды Всероссийской конференции с участием иностранных ученых – Изд-во НТЛ – Томск – с. 237-240 – 2012

монография

LAP Lambert Academic Publishing – Б.м. – 152с. – 2012

статья в сборнике материалов конференции

Ecology Problems in Mineral Raw-Material Branch: Proc. of the International scientific technical conf. (Varna, Bulgaria, 28th Aug.-1st Sept. 2011) – Sofia – с.59-65 – 2011

тезисы доклада на конференции

IWTC 15-2011: Fifteenth International water technology conf. (Alexandria, Egypt 28-30 May 2011): Abstracts – Alexandria – 79с. – 2011

монография

Новосибирск – 16с. – 2010

статья в сборнике

Химия в интересах устойчивого развития – № 2 – с.197-208 – 2010

тезисы доклада на конференции

Тезисы докладов Четвертой Сибирской международной конференции молодых ученых по наукам о Земле (Новосибирск, 1-3 декабря 2008 г. ) – Новосибирск – с.12-14 – 2008

статья в сборнике материалов конференции

Проблемы геологии и освоения недр: Тр. XII Международного симпоз. им. акад. М.А. Усова студентов и молодых ученых, посвященного 100-летию первого выпуска горных инженеров в Сибири и 90-летию создания Сибгеолкома в России – Томск – с.259-261 – 2008

статья в сборнике

Экология промышленного производства – № 2 – с. 39-46 – 2006

статья в сборнике материалов конференции

Фундаментальные проблемы изучения и использования воды и водных ресурсов: Материалы научной конференции, 20-24 сентября 2005 г. – Изд-во Ин-та географии СО РАН – Иркутск – с.290-292 – 2005

статья в сборнике материалов конференции

Актуальные проблемы геохимической экологии: Материалы V Международной биогеохимической школы, Семипалатинск, 8-11 сентября 2005 г. – Семипалатинск – с.152-154 – 2005

статья в сборнике материалов конференции

Шестое Сибирское совещание по климато-экологическому мониторингу, 14-16 сентября 2005 г.: Материалы совещания – Томск – с.321-324 – 2005

тезисы доклада на конференции

Материалы XLII Междунар. науч. студ. конф. «Студент и научно-технический прогресс»: Геология – Новосибирск – с.151-152 – 2004

*Корнеева Татьяна Владиславовна

[Доцент кафедры общей и социальной психологии]

Наименование направления подготовки и (или) специальности по диплому: Психолог. Преподаватель психологии по специальности «Психология».

За плодотворный труд по подготовке психолого-педагогических кадров Корнеева Т.В. награждена грамотой Департамента образования г. Москвы.

Повышение квалификации:

2011 — «Институт клинической психологии и психотерапии» г. Москва — «Нейропсихологическая диагностика и коррекция в младшем школьном возрасте. Адаптация к школе леворукого ребенка»
2011 — «Институт клинической психологии и психотерапии» г. Москва — «Базовые техники арттерапии»;
2012 «Институт клинической психологии и психотерапии» г. Москва — «Экзистенциальная арттерапия», часть 1-ая;
2012 «Институт клинической психологии и психотерапии» г. Москва — «Экзистенциальная арттерапия», часть 2-ая ;
2012 «Институт клинической психологии и психотерапии» г. Москва — «Трансперсональная арттерапия» ;
2012 «Институт клинической психологии и психотерапии» г. Москва — «Техники психосинтеза в трансперсональной арттерапии»
2013 АНОО ВО ОГУ — «Управление качеством образования в вузе».
2015 АНОО ВО ОГУ — «Статистическая обработка данных с использованием Microsoft Excel»
2019 МГИМО МИД России — «Повышение эффективности учебно-образовательного процесса в системе высшего и среднего образования»

Преподаваемые дисциплины: Введение в профессию, Психология развития и возрастная психология, Практикум по возрастной психологии, Основы развивающего обучения, Научные школы и теории в современной психологии, Актуальные проблемы современной психологии развития, Психология влияния и власти.

Общий стаж работы с 1983 года.
Стаж работы по специальности с 1983 года.
Стаж работы в МГИМО с 2016 года.

Korneeva Tatyana Vladislavovna
Associate Professor, Department of General and social psychology
The candidate of pedagogical Sciences
Associate Professor

БУЗОО «Стоматологическая поликлиника»

2020 год знаменуется замечательной датой в истории нашей поликлиники — 70-летием со дня образования.

Учрежденная в 1950 году, Областная стоматологическая поликлиника (с 2009 года бюджетное учреждение здравоохранения Омской области «Стоматологическая поликлиника») стала первой специализированной стоматологической клиникой в области. Созданная в сложный послевоенный период она сумела стать во главе Омской стоматологии, сыграла огромную роль в становлении стоматологической службы в городе и на селе, выполнила большую организационно-методическую работу по развитию стоматологии в Омской области. Значимую роль сыграла поликлиника и в истории развития стоматологического факультета Омского государственного медицинского института (1957 год). На базе поликлиники работали кафедра ортопедической стоматологии (1959 год), кафедра хирургической стоматологии (1960 год).

За свою 70-летнюю историю, несмотря на все трудности, БУЗОО «Стоматологическая поликлиника» сумела сохранить и приумножить свой авторитет и популярность у пациентов из сельских районов области и города Омска. Благодаря высокой квалификации специалистов, освоению и внедрению новых технологий профилактики, диагностики и лечения стоматологических заболеваний, использованию современных материалов, инструментов, аппаратуры, пациенты имеют возможность получить стоматологическую помощь в поликлинике на самом высоком уровне в полном объеме.

В поликлинике имеются отделение терапевтической стоматологии, отделение хирургической стоматологии, отделение ортопедической стоматологии, отделение детской стоматологии и ортодонтии.

В составе поликлиники функционирует самостоятельное отделение платных стоматологических услуг для оказания стоматологической помощи исключительно с применением современных и новейших технологий, в котором сконцентрированы все основные виды стоматологической помощи.

В целях организации динамичного распределения потока пациентов, обращающихся в поликлинику, функционируют регистратура и смотровой кабинет.

Кроме этого в поликлинике имеются вспомогательный рентгеновский кабинет.

Все отделения поликлиники укомплектованы высококвалифицированными кадрами врачей и средних медицинских работников.

Поликлиника является организационно-методическим центром стоматологической службы области, базой прохождения производственной практики и практических занятий студентов ОмГМУ, учащихся Областного медицинского колледжа, базой стажировки и информации для специалистов стоматологического профиля области

В повседневной врачебной практике используется:

стоматологическое лечение с применением современных высокоэффективных, безопасных анестетиков;
художественная реставрация зубов с использованием современных фотополимеризующихся пломбировочных материалов;
применение низкочастотного лазера «Оптодан» с целью эффективного предупреждения развития кариеса в детском возрасте;
профессиональная гигиена полости рта с применением современного ультразвукового оборудования;
лечение осложненных форм кариеса с применением эндодонтического наконечника;
лечение деструктивных форм осложненного кариеса;
удаление зубов, проведение оперативных вмешательств на челюстях и зубосберегающих хирургических операций, установка винтовых титановых имплантантов;
изготовление зубных протезов из металлокерамики;
изготовление современных комбинированных протезов с применением паралеллометрии и фрезерования;
изготовление различных видов несъемных конструкций протезов с композиционным покрытием;
протезирование съёмными и несъёмными конструкциями с применением винтовых титановых имплантантов;
исправление аномалий прикуса и положения зубов с использованием классических и современных технологий (брекеты «Дайман-Кью», преортодонтические ретейнеры, эластопозиционеры, мини-винты).

Главный врач Д. А. Федоров

Татьяна Корнеева | Программа стипендий Европейского института перспективных исследований (EURIAS)

У этого проекта двоякая цель: во-первых, он исследует роль сериала итальянской оперы при дворе императрицы Елизаветы (1741–1762 гг.) В сложном семиотическом обмене между людьми. абсолютистская политика и искусство, имевшие место в этот период становления российского общества, литературы и театра. Во-вторых, будет исследована деятельность итальянских композиторов, либреттистов и актеров в России, а также их вклад в создание официального русского оперного репертуара.

Элизабет защищала оперу и театр как меценат, критик, актриса и зритель. Однако ее стремление к театральным удовольствиям никогда не отделялось от ее политической повестки дня; ее горячая приверженность театру была переплетена с обретением и демонстрацией высшей власти. Импортированная, ассимилированная и приспособленная к местным вкусам, итальянская опера стала русским имперским жанром и стала частью политического повествования Елизаветы.

Анализ начнется с «Clemenza di Tito» Метастазио, написанного в честь Габсбургского императора и исполненного в России во время коронации Елизаветы (1742 г.).Этот проект также выявит серию многоязычных либретто Франческо Араха и Джузеппе Бонекки: Селевко (1744), Сципионе (1745), Митридат (1747), Беллерофонте (1750) и Eudossa incoronata (1751). Эти либретто никогда не рассматривались как корпус, хотя они занимали решающее положение в динамичном спектакле царицы абсолютизма из-за своего уникального статуса при дворе.

Теоретически обоснованный анализ либретто, таким образом, высветит сложные культурные механизмы, которые сформировали фундаментально двустороннее взаимодействие между оперой и абсолютистской политикой, взаимодействие, которое было как следствием, так и движущей силой институционализации придворного театра.Кроме того, либретто были напечатаны и, таким образом, вошли в постепенно закрепляющуюся традицию русской оперы и театра. Поскольку исполнение итальянской оперной серии на русской сцене способствовало рождению русской оперы, я покажу, насколько они проложили путь к новаторским драматургическим и театральным практикам. Принимая во внимание пространства межкультурных контактов, в которых создавались эти оперные сериалы, этот проект демонстрирует, как российский двор можно рассматривать как лабораторию для изменения представлений о драматических жанрах, театральном дизайне и стилях игры.

КОРНЕЕВА Татьяна — Униве

Политика в отношении файлов cookie

Политика в отношении файлов cookie — в соответствии со ст. 13 Регламента (ЕС) 2016/679

Ниже мы предоставляем вам прозрачную информацию об использовании файлов cookie на этом веб-сайте (далее «Сайт») в соответствии с Директивой 2009/136 / EC и соответствующим положением Итальянского управления по защите данных №. 229/2014.

Контроллер данных и сотрудник по защите данных (DPO)

Контроллер данных: Венецианский университет Ка Фоскари — Дорсодуро 3246, 30123 Венеция (Италия) — www.unive.it .

Определение «куки»

Файлы cookie

— это короткие текстовые строки (буквы и / или цифры), отправляемые с Сайта и сохраняемые вашим браузером на конкретном устройстве, которое вы используете (компьютер, планшет, смартфон), и содержат информацию, которая может быть повторно использована во время одного и того же посещения сайта или будущий визит, даже через несколько дней. Файлы cookie хранятся на основе предпочтений пользователя.

Кроме того, с введением HTML5 стали доступны различные формы локального хранилища и аналогичные технологии, такие как веб-маяки, пиксели отслеживания и прозрачные GIF-файлы, которые можно использовать для сбора информации о поведении и выборе пользователя, а также об использовании услуг. .

В этом документе для упрощения мы будем использовать термин «cookie» для обозначения файлов cookie и всех подобных технологий.

Типы файлов cookie

Исходя из характеристик и использования файлов cookie, мы можем разделить их на две макрокатегории:

Технические или сеансовые файлы cookie. Это файлы cookie, которые необходимы для правильного функционирования сайта и используются для управления логином и доступом к зарезервированным функциям сайта. Продолжительность файлов cookie строго ограничена рабочим сеансом (после закрытия браузера они удаляются), за исключением файлов cookie с большей продолжительностью, используемых исключительно для распознавания в течение ограниченного периода времени компьютера / устройства посетителя — через буквенно-цифровой код, генерируемый при первом сеансе входа в систему.Отключение этих файлов cookie ставит под угрозу использование служб, доступ к которым осуществляется при входе в систему. Общедоступную часть сайта можно по-прежнему использовать в обычном режиме.
Эта категория также включает так называемую «аналитику файлов cookie», только если она используется в совокупной форме для сбора и анализа трафика, а также для анонимного мониторинга производительности и использования сайта. Эти файлы cookie, даже без идентификации пользователя, обнаруживают, например, возвращение одного и того же пользователя на сайт в разное время. Они также контролируют систему и улучшают ее производительность и удобство использования.Эти файлы cookie можно отключить без потери функциональности.
Эти файлы cookie могут использоваться даже без согласия заинтересованного лица.
Профилирование и маркетинговые файлы cookie . Это постоянные файлы cookie, используемые для идентификации (анонимно и не) предпочтений пользователей и для улучшения их просмотра за счет создания определенных профилей, и они используются для отправки рекламных сообщений в соответствии с выбором, сделанным пользователем во время просмотра в Интернете.

Сайты Венецианского университета Ка ‘Фоскари используют этот тип сторонних файлов cookie только анонимно.

В соответствии с пунктом 1 статьи 122 Законодательного декрета 196/03 («Кодекс конфиденциальности»), (в формулировке, действующей после вступления в силу Законодательного декрета 69/2012) , профилирующие и маркетинговые файлы cookie могут использоваться только при условии, что пользователь выразил свое согласие после получения информации с помощью упрощенных методов, указанных в статье 13 Кодекса конфиденциальности и Регламента (ЕС) 2016/679.

Сторонние файлы cookie

Посещая веб-сайт, вы можете получать файлы cookie как с посещаемого сайта («проприетарные файлы cookie»), так и с сайтов, управляемых другими организациями («третьи стороны»).Информация, собираемая «третьими сторонами», обрабатывается в соответствии с относительной политикой конфиденциальности, на которую мы рекомендуем вам ссылаться. Для обеспечения большей прозрачности и удобства веб-адреса различных политик конфиденциальности и процедур, принятых для управления сторонними файлами cookie, показаны в таблице на баннере, отображаемом при доступе к сайту.

Социальные сети

Сайт использует специальные файлы cookie, называемые сторонними «пикселями» или «маяками», например, из Facebook, Twitter, Instagram, Youtube или других поставщиков социальных веб-сервисов.Эти файлы cookie позволяют Третьим сторонам собирать данные о посещениях пользователей, просматривающих сайты Ca ‘Foscari, и взаимодействовать с этими пользователями напрямую в предпочитаемых ими социальных сетях. Университет не будет передавать какую-либо информацию о браузере пользователя или данные, полученные через его веб-сайт, социальным сетям и веб-службам.

Продолжительность cookie

Некоторые файлы cookie (сеансовые файлы cookie) остаются активными только до закрытия браузера или выполнения команды выхода из системы. Другие файлы cookie «выживают» после закрытия браузера и также доступны при последующих посещениях пользователем.Эти файлы cookie называются постоянными файлами cookie, и их продолжительность устанавливается сервером при их создании. В некоторых случаях устанавливается срок годности; в остальных случаях продолжительность не ограничена. За исключением файлов cookie, информация о которых сохраняется исключительно для технических целей, Венецианский университет Ca ‘Foscari использует постоянные файлы cookie для технических и предпочтительных целей.

Однако, просматривая страницы наших веб-сайтов, вы можете взаимодействовать с сайтами, управляемыми третьими сторонами, которые могут создавать или изменять постоянные и профилирующие файлы cookie.

Управление файлами cookie

Профилактически, с помощью баннера, отображаемого при первом посещении веб-сайта Университета;
Впоследствии, изменив свои предпочтения через определенную область сайта Политики файлов cookie.
Как правило, через настройки браузера.

Для разных веб-сайтов и веб-приложений можно применять разные настройки браузера. Кроме того, лучшие браузеры позволяют применять различные настройки для «проприетарных» и «сторонних» файлов cookie.Меню параметров браузера позволяет управлять различными типами файлов cookie и удалять существующие файлы cookie.

Предупреждение: полное или частичное отключение технических файлов cookie может поставить под угрозу использование функций в областях сайта, зарезервированных для зарегистрированных пользователей. Напротив, общедоступный контент можно использовать, даже если файлы cookie полностью отключены. Отключение «сторонних» файлов cookie никоим образом не влияет на просмотр.
Мы также напоминаем вам, что полное отключение файлов cookie в браузере может означать, что пользователь не сможет использовать все интерактивные функции.

Проверьте свои поведенческие или профилирующие файлы cookie

Можно просмотреть файлы cookie профилирования / поведения, имеющиеся в вашем браузере для отслеживания действий, посетив адрес http://www.youronlinechoices.com.

Раскрытие и распространение данных

Данные, собранные с помощью файлов cookie, могут обрабатываться только специально уполномоченным персоналом. Кроме того, такие данные могут быть раскрыты третьим сторонам только в том случае, если они специально назначены обработчиками данных для выполнения определенных услуг, связанных с существующими отношениями (например,грамм. консультанты, сервисные компании, веб-агентства).

Данные, собранные с помощью собственных файлов cookie, не подлежат распространению и передаче третьим лицам. Данные, собранные с помощью сторонних файлов cookie, могут быть переданы за пределы Европейской экономической зоны (ЕЭЗ) с целью технического или статистического управления собранными данными; это будет выполняться только в полном соответствии с Регламентом (ЕС) 2016/679 («GDPR») третьим странам, для которых Европейская комиссия признала конкретные гарантии адекватности или были предоставлены адекватные гарантии защиты персональных данных посредством соглашения или договорные положения (включая Обязательные корпоративные правила — BCR — и стандартные договорные положения).

Дополнительная информация о платформах социальных сетей

Венецианский университет Ка ’Фоскари, в качестве контроллера данных в соответствии со ст. 13 Регламента (ЕС) 2016/679 в опубликованной здесь политике конфиденциальности, должны информировать пользователей, которые могут получить доступ к институциональным и / или официальным страницам Ca ‘Foscari на платформах социальных сетей, используемых Университетом (например, Facebook, Instagram) или на других каналы. Университет и каждый поставщик социальных сетей («Поставщик социальных сетей») являются совместными контролерами статистических данных, обрабатываемых поставщиком социальных сетей, в соответствии с положениями, изложенными в деле C-210/16: Решение суда (Большая палата) 5 июня 2018 г., Европейский Союз.

Инструменты, предоставляемые платформами социальных сетей для визуализации статистики (например, Facebook Insights), предоставляют анонимные и агрегированные данные. Контроллер данных, назначенный в вышеупомянутой политике, несмотря на то, что является совместным Контроллером данных с поставщиком SN, не может получить доступ к сведениям о пользователях, как указано в информации, опубликованной поставщиком SN в отношении использования статистических данных (например, приложение Facebook Page Insights Controller Addendum ).

Права субъекта данных

Вы можете реализовать свои права по отношению к Контролеру данных в любое время в соответствии со статьями 15-22 Регламента (ЕС) 2016/679, в частности, права доступа, исправления, дополнения и, в разрешенных случаях, права на переносимость данных, в дополнение к праву на удаление, ограничение обработки или возражение против обработки данных по законным причинам и противодействие автоматизированному процессу принятия решений, включая профилирование, связавшись с Контроллером данных по указанному выше адресу или отправив электронное письмо назначенному DPO в dpo @ unive.Это.

Чтобы гарантировать защиту личных данных субъекта данных, нам может потребоваться запросить дополнительную конкретную информацию, чтобы подтвердить личность субъекта данных и, таким образом, гарантировать его право доступа к информации (или для осуществления любого другого права) только лицам, имеющим право на получение таких сообщений. Это еще одна мера безопасности, используемая для защиты ваших личных данных.

Запрос на доступ к вашим личным данным (или на осуществление одного из вышеупомянутых прав) осуществляется бесплатно.Однако, если запрос явно необоснован или чрезмерен, мы можем взимать разумную плату за расходы с учетом административных расходов, понесенных для предоставления информации, или отказать в выполнении запроса в таких обстоятельствах.

Обновление политики

Венецианский университет Ка ‘Фоскари должен постоянно обновлять эту информацию и обеспечивать публикацию обновленной политики на соответствующих веб-сайтах.

Последнее обновление политики: 18 марта 2021 г.

Корнеева, Татьяна [WorldCat Identities]

Самые популярные работы автора Татьяна Корнеева

Драматический опыт: поэтика драмы и ранняя современная публичная сфера (ы) ( )
11 изданий опубликовано между 2016 г. а также 2017 г. в Английский и неопределенный и проводится 684 член WorldCat библиотеки по всему миру
В «Драматический опыт: поэтика драмы и общественная сфера раннего Нового времени» Катя Гвоздева, Татьяна Корнеева и Кирилл Осповат (ред.) сосредоточиться на фундаментальном вопросе, который выходит за рамки дисциплинарных границ театроведения: как и в какой степени конвергенция драматической теории, театральной практики и различных способов восприятия аудитории — как среди театралов, так и среди читателей драмы — способствовали в течение шестнадцатого-восемнадцатого веков появлению символического, социального и культурного пространства (пространств), которое мы называем «публичной сферой»? Развитие постхабермасианского понимания публичная сфера, статьи в этом сборнике демонстрируют, что родственные, хотя и расходящиеся, концепции «публичного» существовали в различных формах, местах и культурах в Европе раннего Нового времени и в Азии Драматургия зрителя: итальянский театр и публичная сфера, 1600-1800 гг. Татьяна Корнеева ( )
7 изданий опубликовано в 2019 г. в Английский и неопределенный и проводится Член 408 WorldCat библиотеки по всему миру
«Драматургия зрителя: первые изменения в нашем понимании театральной публики как теоретической концепции. и исторический феномен, исследуя метоморфоз зрителей из некритической массы театралов раннего Нового времени. Просвещенной аудитории экспертов и критиков.Это исследование приводит аргументы в пользу постепенного изменения самооценки человека. зрителей в течение двух «золотых» веков итальянской драматической литературы, обрисовывая драматические стратегии, с помощью которых Театр вызвал к жизни приспосабливающуюся аудиторию, способную как к эстетическому, так и к политическому анализу. Автор показывает, что, вопреки ожиданиям, прогрессивное центральное положение публики в театре помогало драматургам создавать, а не мешать им. самоутверждение и самовыражение.В то же время обсуждение выходит за рамки зрительского интереса как такового и рассматривает целый ряд культурных предположения и практики. К ним относятся возникающая публичная сфера, властные структуры и социальная и культурная политика. в Италии.» Alter et ipse: identity e duplicità nel sistema dei personaggi della Tebaide di Stazio автор: Татьяна Корнеева ( Книга )
9 изданий опубликовано в 2011 г. в Итальянский и проводится 54 член WorldCat библиотеки по всему миру
Il tappeto rovesciato: la presenza del corpo negli epistolari e nel teatro dal XV al XIX secolo ( Книга )
6 изданий опубликовано в 2019 г. в Итальянский и проводится 24 член WorldCat библиотеки по всему миру
Le Voci Arcane: palcoscenici del potere nel teatro e nell’opera ( Книга )
4 изданий опубликовано в 2018 г. в Итальянский и проводится 21 участник WorldCat библиотеки по всему миру
Драматургия зрителя: итальянский театр и общественная сфера, 1600-1800 гг. Татьяна Корнеева ( )
1 издание опубликовано в 2019 г. в английский и проводится 14 член WorldCat библиотеки по всему миру
Драматургия зрителя исследует, как итальянский театр сознательно приспособился к появлению нового типа зрителя. которые стали центральными в обществе, политике и культуре в середине семнадцатого и восемнадцатого веков.Автор утверждает, что в то время как изолированное внимание к зрителям имеет ценность, если мы хотим понять более широкие ставки взаимоотношений между Властные структуры и публичная сфера в том виде, в каком они тогда зарождались, мы должны шаг за шагом проследить, как зрительская аудитория как практика был основан на социальной и культурной политике Италии того времени. Обрисовывая эволюцию итальянской театральной публики, а также драматические инновации и коммуникативные техники, разработанные в попытке манипулировать отношениями между зритель и перформанс, эта книга является пионером в нашем понимании аудитории как теоретической концепции, так и как исторической концепции. явление Rezension zu: Хилари Браун, Джиллиан Доу (ред.): Читатели, писатели, салоны. Женские сети в Европе, 1700-1900. Франкфурт am Main u.a .: Питер Ланг, 2011 г. Татьяна Корнеева ( )
1 издание опубликовано в 2012 г. в Неопределенный и проводится 2 член WorldCat библиотеки по всему миру
Rezension zu: Бернд Фабрициус: Rotkäppchen, был ли trägst du unter der Schürze? Geschlechterbilder im Märchen.Марбург: Тектум Wissenschaftsverlag 2010, автор: Татьяна Корнеева ( )
1 издание опубликовано в 2012 г. в Неопределенный и проводится 2 член WorldCat библиотеки по всему миру

Уровень аудитории

0				1
	Дети	Общие	Специальный

Связанные личности

Обложки

Альтернативные названия

Татьяна Корнеева filóloga rusa

Татьяна Корнеева filologa russa (1982-)

Татьяна Корнеева, российский филолог (1982-)

Татьяна Корнеева Russisch filologe

языков

Project MUSE — Тайный голос.«Palcoscenici del potere nel teatro e nell’opera» Татьяны Корнеевой (рецензия)

Настоящий том состоит из девяти исследований, посвященных различным вопросам репрезентации политической власти в драматическом и музыкальном театре XVII – XIX веков. Он фокусируется не только на итальянском контексте; он также исследует голландское, немецкое, русское, испанское и французское происхождение.

Несмотря на то, что большинство эссе имеют общие точки, сложность и особенности тем побудили редактора создать большой и единый блок в хронологическом порядке, от периода барокко до романтизма.Том начинается с работы Никола Усулы («Di verità alterate e complesse Strategie. Giovan Carlo de ‘Medici el’ Ipermestra , di Moniglia e Cavalli [Firenze 1654–58]», 25–43). Стратегии продвижения драматического театра на примере модели Ipermestra . Несмотря на то, что представление пьесы могло поначалу выглядеть как восторженная постановка, адресованная испанской короне, Усула демонстрирует, что на самом деле это была идеальная маркетинговая операция, разработанная Джованом Карло де Медичи с целью облагораживания как его собственной работы, так и его фамилии. .В следующем исследовании («La crudeltà nel dramma europeo del Seicento», 45–57) Иоахим Куппе задается вопросом, почему правящие классы любили наблюдать за смертью своих сверстников на сцене. Кроме того, он изучает особенности этих сценариев насилия в Европе семнадцатого века на иллюстративных примерах. Куппе рассматривает этот террор на сцене как способ вызвать патриотические чувства к делам суда, а также отвлечься от повседневных страданий посредством создания метода, позволяющего направить их агрессию.Третья глава («Tirannia degli uomini», «tirannia del Cielo» nelle azioni sacre di Zeno, Metastasio, Granelli », 59–84) обращается к первым годам восемнадцатого века. Элизабетта Селми исследует методы, используемые для отображения на сцене [End Page 348] взаимосвязи между божественным планом и конфликтами, вызванными применением власти в руках правящих властей. Автор делает это посредством тщательного анализа различных примеров работ Зенона, Метастазио и Гранелли, все в контексте классицистских реформ.Четвертая глава («Il sovrano e la legge nella tragedia del Settecento. Un percorso tra Italia e Francia», 85–99) Энрико Цукки иллюстрирует влияние французского абсолютизма на восстановление греческих трагедий. В то время как французские драмы не осмеливались открыто подвергать сомнению пределы монарха, итальянские драматурги действительно помещали тиранов из античного театра на свои сцены и ставили под сомнение отношения между властью и законом в первой половине восемнадцатого века, обнажая политическую дискуссию. которые не прибыли во Францию до дореволюционного периода.В следующем исследовании Мартин Вольберг («L ‘ opéracomique e il dialogo sul potere», 101–118) анализирует на иллюстративных примерах серию La Partie de chasse d’Henri IV (1762) Шарля Колле и Le. Roi et le fermier (1762) Седэна, изменения, которые ópera-comique принесла из Италии во Францию, и подчеркивает абстракцию фигуры монарха, которая работала как прелюдия радикальной философской критики монархии в театральной атмосфере. .В шестом исследовании («Drammaturgie del potere nella tragedia schilleriana. I monologhi politici di Fiesco e Wallenstein», 119–133) Даниэле Веккьято исследует сложный политический дискурс творчества Фридриха Шиллера, начиная с его пьесы Verschwörung des Fiesco zu Genua ( 1783) и переходит к его трилогии Валленштейн (1798–1999), состоящей из одного произведения до и трех произведений после Французской революции. Веккьято подчеркивает эволюцию от почти идеализированного образа монархии на сцене к использованию театра как средства для отражения безнравственности государства, а также как средство от его коррупции.В исследовании «L’una e l’altra Clemenza . Le scene dell’impero di Elisabetta Petrovna e Caterina II »(135–152), Татьяна Корнеева сравнивает две русские переписывания метастазиатской оперы« «Клеменция Тито» , одна написана для …

Драматический опыт (Драма и театр in Early Modern Europe) Катя Гвоздева, Татьяна Корнеева: Очень хороший переплет (2016)

Сводка:

Авторы исследуют конвергенцию драматической теории, театральной практики и различных способов восприятия аудитории, которые способствовали появлению публичных сфер в Европе и Азии в начале Нового времени.

Об авторе & двоеточие;

Катя Гвоздева, доктор философии (1994 г.) по французской литературе, Институт мировой литературы им. Горького (Российская академия наук, Москва), занимается исследованиями и преподаванием в Германии с 1998 г. и является участником проекта «Ранняя современная драма», финансируемого ERC. и Культурная сеть (DramaNet) в Свободном университете Берлина. Она публиковалась по французской, итальянской и немецкой литературе и театру, средневековой и ранней современной европейской карнавальной культуре и истории литературных и драматических обществ, включая Savoirs ludiques: Pratiques de divertissement et mergence d’institutions, доктрины и дисциплины в современной Европе. , изд.совместно с А.Строевым (2014). Татьяна Корнеева, к.э.н. (2008) по классике, Scuola Normale Superiore di Pisa, научный сотрудник Свободного университета Берлина и участник финансируемого ERC проекта «Ранняя современная драма и культурная сеть» (DramaNet), 2010–2016 гг. Она является автором книги «Alter et ipse» : идентичность и двойственность в системе персонажей Тебаиде ди Стацио (2011). Ее исследовательские интересы включают раннюю современную политическую мысль, восприятие классической традиции, историю театра в сравнительной перспективе (1400–1800) и оперные исследования.В настоящее время она работает над книгой о взаимодействии между политическим дискурсом, зрительской аудиторией и возникающей публичной сферой в итальянском театре семнадцатого и восемнадцатого веков. Кирилл Осповат, канд. Кандидат русской литературы, Российский государственный гуманитарный университет, Москва (2005), научный сотрудник Высшей школы экономики в Санкт-Петербурге. Он писал об истории русской литературы и культуры восемнадцатого века, уделяя основное внимание функционированию литературной эстетики и интеллектуальных дисциплин в структурах власти раннего Нового времени, включая его готовящуюся к выходу книгу «Террор и жалость: Александр Сумароков и Театр власти в елизаветинской России» ( Бостон: Academic Studies Press, 2016).

«Об этом заголовке» может принадлежать другой редакции этого заголовка.

Татьяна Корнеева — Deutsches Studienzentrum в Венедиге

Корнеева Татьяна

Die Opera Buffa und die europäischen Höfe: Künstlernetzwerke und transnationaler Wissenstransfer zwischen Venedig und Sankt Petersburg (1750-1790)
(Buchprojekt)

Literaturwissenschaft (Свободный университет Берлина, проф.Иоахим Кюппер)

Seinen thematischen Schwerpunkt legt das Projekt auf die Untersuchung des in der Mitte des 18. Jh.s bedeutsamen Phänomens der italienischen Opera buffa . Insbesondere steht die politische und gesellschaftliche Rolle dieser Gattung als erkenntnistheoretisches Paradigma zur Untersuchung von Prozessen des Wissenstransfers zwischen West- und Osteuropa im Zentrum des Forschungsinteresses. Dabei verfolgt das Projekt zwei Ziele: Zunächst wird die Rolle der opera buffa im russischen und österreichischen Kaiserreich sowie an den deutschen Höfen als ein Instrument zur Erforschung der komplexen Austauschprozessellsurus der komplexen Austauschprozens, epsilonus der komplexen Austauschprozeszés de drawischer der komplexen Austauschprozessens, auf die ästhetischen Praktiken und die sich herausbildende Öffentlichkeit deutlich werden soll.Zweitens wird die opera buffa — eine weit verbreitete Kunstform, über welche reichhaltiges Forschungsmaterial zur Untersuchung der kulturübergreifenden Zirkulation von Kunst und zur Analyze von Systemenplex des Wissenstranstierreferment, deluxe des Wissenstranstier Transfer, deluxe de la carte, межпредметная передача энергии в Европе. Künstler sowie die Wechselwirkungen diverser dramatischer Gattungen an und zwischen den europäischen Höfen eingehend zu untersuchen.

Фон Мерц 2018 бис августа 2018

Сентябрь 2018

Квантовый механизм передачи света промежуточными филаментами в некоторых специализированных оптически прозрачных ячейках

1. Введение

Квантовые ямы (QW), квантовые точки (QD) и другие устройства наноразмеров открыли новые возможности для развития микроэлектроники и микрооптики. Один из многообещающих подходов основан на фотонных кристаллах, позволяющих управлять дисперсией и распространением света. ¹ ^, ² Наиболее известные эффекты включают пропускание или отклонение света в заданном диапазоне длин волн и направление света вдоль линейных и изогнутых дефектов в периодической структуре фотонного кристалла.Поверхностный плазмон — это поперечная магнитно-поляризованная оптическая поверхностная волна, которая распространяется вдоль границы раздела металл-диэлектрик. Поверхностные плазмоны обладают рядом интересных и полезных свойств, таких как энергетические асимптоты на дисперсионных кривых, резонансы, усиление и локализация поля, высокая поверхностная и объемная чувствительность к поглощенным молекулам и ограничение субволновой длины. Благодаря этим свойствам поверхностные плазмоны нашли применение в различных областях, таких как спектроскопия, нанофотоника, визуализация, биосенсор и схемотехника.³ ^— ¹⁰ Теория плазмонов широко использовалась для интерпретации явлений фокусировки света на наноуровне. ¹¹ ^— ³⁴ Технические применения оптических наноустройств также широко обсуждались, ³⁵ ^— ⁷⁴ с несколькими примерами природных наноструктур для сбора, передачи и отражения света, описанных у растений и бактерий. ⁷⁵ ^, ⁷⁶

Специфические нитевидные биологические наноструктуры были описаны как необходимые для прозрачности хрусталика позвоночных.Хрусталик у позвоночных состоит из так называемых волоконных клеток; эти клетки очень узкие (от 3 до 5 мкм) и очень длинные (миллиметры), напоминая волокна. ⁷⁷ Эти клетки имеют специализированные бусинчатые промежуточные филаменты (IFs) диаметром от 10 до 15 нм, построенные из белков филенсина и факинина. Такие волокна были описаны как незаменимые для прозрачности клеточных волокон, со многими изменениями этих IF химического или генетического происхождения, приводящими к образованию катаракты хрусталика. ⁷⁸ ^— ⁸⁶ Недавно высокий уровень прозрачности был также описан в некоторых клетках сетчатки.Было показано, что передача света в сетчатке позвоночных ограничена специализированными глиальными клетками, которые выполняют множество других физиологических функций. Действительно, Franze et al. ⁸⁷ в своих новаторских исследованиях продемонстрировали, что глиальные клетки Мюллера функционируют как оптические волокна. Они продемонстрировали, что клетки Мюллера (МК) передают фотоны видимого диапазона от поверхности сетчатки к фоторецепторным клеткам, расположенным глубоко под поверхностью. Фактически сетчатка имеет перевернутую структуру, поэтому свет, проецируемый на нее, должен пройти через несколько слоев случайно ориентированных клеток с собственными рассеивателями, прежде чем достигнет светочувствительных фоторецепторных клеток.⁸⁸ ^, ⁸⁹ Однако сетчатка морской свинки содержит регулярный узор из MC, расположенных в основном параллельно друг другу, охватывающих всю толщину сетчатки (от ≈120 до 150 мкм). Основной цилиндрический отросток ⁹⁰ MC, охватывающий сетчатку, напоминает оптическое волокно из-за его способности пропускать свет. ⁸⁷ Эти клетки обычно имеют несколько сложных боковых ответвлений с функциями, не связанными с пропусканием света, с переменной морфологией.⁹⁰ ^, ⁹¹ Таким образом, основные процессы MC создают путь, по которому свет проходит через сетчатку. Здесь мы предполагаем, что эти основные процессы могут содержать специализированные молекулярные структуры, функционирующие как оптические волноводы. Поэтому важно исследовать морфологию основных процессов МК и разработать теоретическую модель светопропускания этими клетками.

Диэлектрические проводники образуют множество материалов, в том числе материалы на основе углерода с высокой подвижностью носителей и проводимостью.⁹² В настоящее время мы будем интерпретировать пропускание света МК ⁸⁷ на основе модели пропускания света волноводом с проводящим нанослоевым покрытием. Диэлектрический волновод с металлическим нанослойным покрытием хорошо описывается теорией плазмонов. ¹ ^— ¹⁰ Эта теория использует подход квантовой электроники для анализа передачи энергии электромагнитного поля (ЭМП) таким волноводом. Под плазмоном понимается колебание электрона в зоне проводимости вдоль поверхности волновода на частоте внешней ЭДС.³ ^— ⁸ ^, ¹⁶ ^— ²¹ ^, ⁵³ ^— ⁶⁹ Такие колебания индуцируются ЭДС на входном конце волновода, а затем энергия плазмона преобразуется обратно в ЭДС на выходном конце волновода. ³ ^— ⁸ ^, ¹⁶ ^— ²¹ ^, ⁵³ ^— ⁶⁹ В настоящее время мы сосредоточим наше внимание на роли квантового ограничения (QC) при пропускании света МК и нанотрубками с проводящим покрытием, где КК действует в направлении, перпендикулярном покрытию.Мы проанализируем индуцированные ЭДС переходы между дискретными состояниями, создаваемыми в проводящих покрытиях, и перенос возбуждения от входного конца волновода к его выходному концу. Мы продемонстрируем, что перенос возбуждения должен действовать одновременно с переходами из одного состояния в другое, поскольку волновые функции основного и возбужденного состояний охватывают всю поверхность нанопокрытия. Теперь мы распространяем этот подход на анализ пропускания света МК, предлагая механизм, описывающий это явление.Это исследование имеет прямое влияние на медицину зрения человека, а также на развитие наномедицинских глазных технологий.

2. Экспериментальные методы и материалы

Используемый в настоящее время гистологический материал был собран в России в 1999 г. при исследовании двубовеской сетчатки мухоловки-пеструшки ( Ficedula hypoleuca ). Глазные яблоки цыплят мухоловки через 27 дней после вылупления фиксировали в 3% глютеральдегиде с 2% параформальдегидом в 0,15 М какодилатном буфере и затем фиксировали 1% OsO4 в том же буфере.Глазные яблоки были ориентированы относительно положения пектена и залиты эпоксидной смолой Epon-812. Ультратонкие срезы толщиной 60 нм получали на ультрамикротоме LKB Bromma Ultratome (L.K.B. Instruments Ltd., Нортгемптон, Великобритания) и исследовали на электронном микроскопе JEM 100B (JEOL Ltd., Япония), как описано ранее. ⁹³

3. Результаты экспериментов

MC в глазу мухоловки-пеструшки простираются от стекловидного тела, где свет проникает в сетчатку, через всю сетчатку к клеткам колбочки фоторецепторов, и, таким образом, структура клетки напоминает ранее описанный в глазу морской свинки.⁸⁷ Тела МС расположены в определенном слое внутри сетчатки, отправляя основные процессы на обе ее поверхности. Действительно, электронные микрограммы показывают, что концы МК (перевернутые конусообразные части МК, покрывающие стекловидное тело, см. Рис.1, красные стрелки) образуют выстилку внутренней поверхности, называемую внутренней ограничивающей мембраной (ВЛМ), покрывающую всю внутреннюю поверхность. поверхность сетчатки. Базальные отростки МК, берущие начало от конечностей (рис. 1 (а), зеленые стрелки] выступают от внутренней поверхности перпендикулярно ей и по существу параллельно друг другу [Рис.1 (а), зеленые стрелки] и распространяются по ветвям других ячеек. Мы предполагаем, что подобно тому, что было обнаружено у морской свинки, ⁸⁷, свет, падающий из стекловидного тела, попадает на концы стопы [Рис. 1 (a), красные стрелки], а затем энергия возбуждения перетекает от базального отростка к телу клетки к апикальным отросткам, где она передается внешнему сегменту фоторецептора конуса, как показано на рис. 1 (c). Диаметр основного отростка МК в мухоловке-пеструшке может быть <1 мкм [рис.1 (а)]; поэтому эти ячейки, работающие как волноводы, следует описывать как естественные нанооптические структуры.

Рис. 1

(а) Концевые лапы (красные стрелки) и базальные отростки (зеленые стрелки) ТК в сетчатке мухоловки-пеструшки. (b) Вставка с большим увеличением из (a), показывающая часть цитоплазматической структуры (зеленые стрелки), которая имеет параллельные линейные элементы, напоминающие IF. Эта структура охватывает цитоплазму от узкой части базального конца стопы до апикального конца, который огибает фоторецептор конуса в направлении светопропускания.Масштабная линейка на (а) и (б) составляет 500 нм. (c) Схематическое изображение MC (зеленые стрелки) с их концами (красные стрелки) и фоторецепторами колбочек (R, G, B). Направление распространения света совпадает с красными стрелками.

Мы также изучили цитоплазму MC в апикальном и базальном отростках, обнаружив параллельные структуры, которые охватывают цитоплазму клетки на всем протяжении от внутренней мембраны до фоторецепторов. Вставка с большим увеличением части базального отростка MC ⁸⁷ [см. Рис.1 (b)] показывает эту структуру в цитоплазме клеточного отростка, повторяя все его кривые. Эта структура напоминает пучок параллельных IF с внешним диаметром 10 нм, с некоторыми более мелкими микрочастицами, организованными вокруг нитей. IFs в глиальной цитоплазме чаще всего связаны с глобулярными частицами шапероновых белков (обычно называемых кристалликами) ⁹⁴, которые стабилизируют эти длинные филаменты, или с частицами нуклеопротеидов. ⁹⁵ Эти нити охватывают почти всю длину MC от 400 до 500 мкм, от конца стопы до фоторецептора (внешней мембраны), что напоминает предыдущие наблюдения у других видов.⁹⁶ Нитевидная структура на концах МК отсутствует. К сожалению, ни точная ультраструктура этих пучков промежуточных волокон в МК, ни непрерывность волокон, которая может быть важна для понимания механизма их действия, не могут быть решены на используемом в настоящее время оборудовании и будут исследованы дополнительно. Обычно внешний диаметр IFs варьируется в пределах от 8 до 13 нм, при этом каждая нить обычно состоит из восьми протофибрилл.⁹⁷ Такие специфические IF в ячейках волокна хрусталика, по-видимому, ответственны за оптическую прозрачность этих ячеек. ⁷⁸ ^— ⁸⁶ По нашему мнению, пучки ПФ в МК глаза мухоловки-пеструшки являются структурами, ответственными за передачу световой энергии к фоторецепторным клеткам, и заслуживают пристального внимания квантовой физики.

4. Теоретические модели

Здесь мы обсудим (1) квазиклассический и (2) QC подходы к анализу пропускания света IF в МК.Эти два подхода можно резюмировать следующим образом:

1. Квазиклассический подход не учитывает квантование состояний и члены основного и возбужденного состояний. Таким образом, ЭДС вызывает поверхностные колебания электронов в проводящем материале на границе с диэлектриком, причем колебания описываются классической электродинамикой.
2. Учитываются квантование энергии и QC. Передача энергии определяется путем рассмотрения возбужденных состояний электронов, как это описано в квантовой механике.

4.1.

Квазиклассический подход

Мы уже упоминали многочисленные исследования ¹ ^— ⁷⁴, которые развили теорию плазмонной квантовой электроники и ее приложения к диэлектрическим проводникам. На рисунке 2 схематично показана эта модель, где только компонента электрического поля E∥ может создавать плазмоны, возбуждая электронные колебания, поляризованные вдоль поверхности волновода.

Рис. 2

Схематическое изображение входной части световода с проводящей стенкой нанотонкой толщины.P — вектор Пойнтинга, E — вектор электрического поля падающей ЭДС, H — вектор ее магнитного поля.

Эффективность передачи энергии волноводом существенно зависит от профиля его входной зоны. ³ ^— ¹⁸ ^, ⁶⁴ ^— ⁷⁴ Однако в настоящее время мы не будем подробно обсуждать теорию плазмонов, сосредоточив внимание на более точном квантовом подходе.

4.2.

Квантовое ограничение

Анализируя трубки с проводящими стенками нанометровой толщины, мы должны учитывать КК, ⁹² ^, ⁹⁸ ^, ⁹⁹, подходящие для пропускания света трубками с диаметром меньше длина волны света.

Как мы уже упоминали, параллельная составляющая электрического поля E∥ вносит вклад в плазмонные возбуждения, тогда как нормальная составляющая E⊥ вносит вклад в возбуждение дискретных состояний, создаваемых КК в наностенках трубки. Таким образом, мы будем рассматривать взаимодействие этих компонент поля с соответствующими квазиконтинуумом и дискретными электронными состояниями с последующим излучением ЭДС на другом конце волновода. Теоретический анализ QC в устройстве, показанном на рис. 1, очень сложен.Поэтому мы упростили систему, рассмотрев цилиндр с внутренним диаметром r0, толщиной стенки ρ и длиной l. Цилиндр соединен с конусом с толщиной стенки ρ cos (α), высотой h и отверстием 2α. Тем не менее, проблема допускает только численное решение, результаты которого мы обсудим ниже. Будем предполагать, что амплитуда волновой функции непрерывна на контактных поверхностях между цилиндром и двумя конусами (см. Рис. 3). Таким образом, мы проанализируем возбуждение на входном конусе, перенос возбуждения через цилиндр и излучение на выходном конусе ради симметрии.

Рис. 3

Модель для качественного анализа. Волновод состоит из трубки и двух конусов с токопроводящими стенками.

Чтобы оценить эти явления качественно, нам необходимо определить квантовые состояния в цилиндрической части, используя цилиндрические координаты, и квантовые состояния в конической части, используя конические координаты. Аналитическое решение уравнения Шредингера в конической системе невозможно, поэтому мы будем анализировать ее приближенно. Мы также предположим повышенную плотность населения возбужденного состояния в выходной конической части (правая часть диаграммы) по сравнению с входной конической частью (левая часть диаграммы).Таким образом, перенос энергии в модельной системе воспроизводит явления, происходящие в природе, когда возбуждение заканчивается на молекулах хромофора, содержащихся в конусных фоторецепторных ячейках, с более высокой плотностью возбужденного состояния в хромофорах, моделируемой таковой в выходной конической части. .

4.2.1.

Цилиндрические координаты

Мы решили задачу о собственных состояниях для проводящих нанослоев, используя уравнение Шредингера в цилиндрических координатах (Приложение A).С этой целью мы использовали граничные условия, эквивалентные осевому потенциальному ящику с бесконечными потенциальными стенками, что является приемлемым приближением для качественного анализа. Как правило, уравнение Шредингера в цилиндрических координатах имеет вид

Eq. (1)

−ℏ22mΔψ (r, ϕ, z) = Eψ (r, ϕ, z), где

Eq. (2)

ψ (r, ϕ, z) = ψ (r, ϕ) ψ (z), m — эффективная масса электрона. Подробный анализ этого уравнения представлен в Приложениях A и B. Интенсивность излучения на выходе нашей осесимметричной системы может быть записана в дипольном приближении следующим образом:

Eq.(3)

Iemiss∝ | ⟨ψg (r, ϕ, z) | r → e | ψexc (r, ϕ, z)⟩ | 2Pexc (t) = | ⟨ψg (r, ϕ, z) | r → e | ψexc (r, ϕ, z)⟩ | 2e − γz (Ez, exc) t, где ⟨ψg (r, ϕ, z) | r → e | ψexc (r, ϕ, z)⟩ — матричный элемент оптический диполь-дипольный переход. В дальнейшем мы будем использовать уравнение. 3) в приближенном численном анализе пропускания света ИФ.

4.2.2.

Качественный анализ решений на входном и выходном конусах

Используя осевую симметрию системы, будем использовать цилиндрические координаты. Приложение C представляет секулярное уравнение (SE) и соответствующие граничные условия.Решить СЭ можно только численно, хотя некоторые качественные результаты можно получить и без решения. Далее мы представляем численные результаты для пропускания света системой, показанной на рис. 4. Во входном конусе (рис. 3) составляющая электрического поля взаимодействует с внутренней конической поверхностью, возбуждая как продольные, так и поперечные состояния. Подробный анализ коэффициента передачи энергии для устройства, показанного на рис. 3, представлен в Приложении D, с результирующим коэффициентом, представленным (см. Приложение D)

Ур.(4)

T = GemGabs≈ZexcZabs.

Рис. 4

Модель для численного анализа, показывающая поперечное сечение волновода с проводящими стенками. R — радиус кривизны, указанный на рисунках 5 и 6.

Уравнение (4) дает эффективность пропускания света, определяемую механизмом QC. В гл. 4.2.3, проведем численный анализ эффектов контроля качества для устройства, показанного на рис. 4.

4.2.3.

Численный анализ светопропускания устройством рис.4

Все параметры, используемые для численного анализа, перечислены в таблице 1 и показаны на рис. 4.

Таблица 1

Параметры, используемые в численном анализе.

L2 905

Параметр	Определение
r0	Внутренний диаметр цилиндрической трубы
ρ	Толщина стенки цилиндрической трубы
L1	Длина цилиндрической части
L3	Длина каждой из конических частей
R	Радиус кривизны изогнутых конических частей
Rd	Больший радиус каждой конической части

На рисунке 4 показаны соответствующие геометрические параметры устройства.Внутренний диаметр цилиндрической трубки r0, а толщина ее стенки ρ такая же, как у конических деталей. Длина цилиндрической трубки L2, длина всего устройства L1, длина входных и выходных частей L3 = [(L1 − L2) / 2], а R — радиус кривизны изогнутых конических частей. . Будем считать, что r0≫ρ. Больший радиус входного и выходного конусов рассчитывается следующим образом (рис. 4):

Eq. (5)

Rd = r0 + R − R2 − L32 = r0 + R [1−1− (L1 − L2) 24R2].

Граничное кольцо, показанное в поле увеличения на рис.4 нормальна как к внутренней, так и к внешней ограничивающим поверхностям.

Благодаря осевой симметрии системы, мы получим численное решение SE в цилиндрических координатах (см. Приложение E). Поскольку в рассматриваемой системе создаются определенные граничные условия (рис. 4), поглощенная энергия ЭДС переизлучается электронными возбужденными состояниями в основном в выходной зоне. Этот результат аналогичен сверхэмиссии, наблюдаемой в активной лазерной среде. Однако подобие лишь косвенное, так как невозможно создать обратное распределение населенностей с помощью оптического перехода между основным и возбужденным состояниями.Мы рассмотрим спектральную избирательность устройства в следующей публикации.

4.3.

Численные расчеты

Численный анализ проводился с использованием самодельной программы FORTRAN и метода конечных разностей. ¹⁰⁰ Мы решили уравнения. (26) и (30) численно с использованием λЭДС = 400 нм и нескольких различных наборов значений параметров: ρ = 10 нм; r0 = 5ρ, 10ρ, 15ρ и 20ρ; L1 = n1ρ; L2 = n2ρ; L3 = ρ [(n1 − n2) / 2]; R = n3ρ (см. Рис.4). Мы использовали следующие значения множителей размера: n1 = 1000, n2 = 800 и n3 = 100,200,…, 1000.Мы представляем результаты с точки зрения эффективности поглощения

, где W0 — интенсивность ЭДС, падающая в пределах поперечного сечения устройства

Ур. (7)

W0 = Sd∫0∞ | Ekλ (ωλ) | 2dωλ.

Мы получили численное решение уравнения. (76) методом конечных разностей. ¹⁰⁰ Мы использовали самодельный код FORTRAN для численного анализа этого уравнения в сочетании с уравнениями. (80) и (7), причем на рис. 5 показаны результаты расчетов.

Рис. 5

Расчетные зависимости эффективности передачи η от радиуса кривизны R (см. Рис.4). Значения переменных параметров модели: ρ = 10 нм, (1) r0 = 5ρ, (2) r0 = 10ρ, (3) r0 = 15ρ, (4) r0 = 20ρ.

На рис. 5 показаны рассчитанные зависимости эффективности передачи η от радиуса кривизны R (см. Рис. 4). Значения переменных параметров модели: ρ = 10 нм, (1) r0 = 5ρ, (2) r0 = 10ρ, (3) r0 = 15ρ, (4) r0 = 20ρ.

Эффективность светопропускания зависит от геометрии, максимальные значения соответствуют следующим наборам параметров: (1) R = 2.23 мкм, с максимальным радиусом конуса Rd, max = 0,29 мкм; (2) R = 2,94 мкм, Rd, max = 0,28 мкм; (3) R = 3,64 мкм, Rd, max = 0,29 мкм; (4) R = 4,73 мкм, Rd, max = 0,31 мкм.

4.4.

О механизме передачи света клетками Мюллера

Мы обнаружили, что МК содержат внутренние продольные каналы неизвестной природы диаметром около 10 нм. В качестве гипотезы, позволяющей использовать описанный выше механизм, предположим, что такие каналы имеют электропроводящие стенки. Молекулы белков являются биологически жизнеспособными строительными блоками для таких проводящих стенок, поскольку белки обладают высокой электронной проводимостью даже в сухом состоянии со значениями, приближающимися к значениям, типичным для молекулярных проводников.Эти высокие значения электропроводности, по-видимому, являются результатом наличия в их структуре сопряженных связей, обеспечивающих высокую электронную подвижность. ¹⁰¹ Однако, используя упрощенный качественный подход, мы теперь рассмотрим электронные состояния в цилиндрической углеродной нанотрубке (УНТ).

4.5.

Структура электронного состояния в углеродной нанотрубке

Мы начнем с монослоя графена, который имеет сопряженную π-систему, в которой энергетический зазор между связывающей и антисвязывающей / проводящей зонами асимптотически исчезает с увеличением размера системы.¹⁰² Локальная симметрия каждого из атомов углерода — D3h, тогда как симметрия элементарной ячейки графена — D6h. Макроскопическая симметрия графенового листа зависит от его геометрии. Сейчас мы проанализируем эффекты локальной симметрии D3h вокруг атома C. На каждом из атомов C есть три гибридизированных атомных орбитали

Eq. (8)

ψAOD3h = {12 [(2s) + (2py)] 13 [(2s) +32 (2px) −12 (2py)] 13 [(2s) −32 (2px) +12 (2py)]} , расположенная в плоскости листа, и одна атомная орбиталь (2pz, AOD3h), перпендикулярная листу.¹⁰³ Эти орбитали образуют ортонормированный набор состояний. В УНТ локальная симметрия вокруг атома C изменяется на C3v, так как три орбитали теперь образуют пирамидальную структуру, причем высота пирамиды зависит от радиуса УНТ. ¹⁰³ Таким образом, орбиталь (2pz, AOD3h) смешивается с другими атомными состояниями (ψAOD3h), их вклад увеличивается при уменьшении радиуса. Соответствующее возмущение создает расщепление между связывающей и разрыхляющей / проводящей зонами, при этом энергетический зазор между этими зонами увеличивается при меньших значениях радиуса УНТ.¹⁰⁴ Точно так же присутствие O, S, N, P и других гетероатомов влияет на запрещенную зону. Взаимодействие с ЭДС вызывает переходы в возбужденное состояние, при этом волновая функция возбужденного состояния распределяется по всей УНТ, что облегчает перенос энергии между входным и выходным конусами. В настоящее время у нас нет экспериментальных доказательств в пользу этого механизма, которые могли бы объяснить ранее сообщенное пропускание света MC. ⁸⁷ Однако структура MC, описанная в разд.3, по-видимому, совместим с предложенным механизмом, когда УНТ замещаются белковыми волокнами. К сожалению, структура таких белковых волокон IFs до сих пор неизвестна, поэтому мы можем только предполагать, что такие белки имеют общую конъюгированную π-систему, аналогичную системе CNT. Следовательно, энергия возбуждения электронных возбужденных состояний будет распределена по всей сопряженной π-системе молекулы; таким образом, такое белковое волокно может возбуждаться на его входном наконечнике, и тогда возбуждение может терять свою энергию за счет излучения на выходном наконечнике.Следовательно, хорошая электрическая проводимость IF-белков является необходимым условием для обсуждаемого в настоящее время механизма, который мы изучим в наших будущих исследованиях.

в сек. 4.6 представлены результаты модельных расчетов с ρ = 0,5 нм, что дает лучшее приближение к геометрии оптических каналов в МК (см. Разделы 2 и 3).

4.6.

Численные расчеты для прибора с ρ = 0,5 нм

Мы провели модельный анализ для следующих значений параметров: ρ = 0.5 нм; r0 = 5ρ, 10ρ, 15ρ и 20ρ; L1 = n1ρ; L2 = n2ρ; L3 = ρ [(n1 − n2) / 2]; R = n3ρ, где n1, n2 и n3 — множители размера. Обратите внимание, что на этот раз множители размера имеют более крупные числовые значения, поэтому общие длины каналов аналогичны: n1 = 20 000, n2 = 19 960 и n3 = 100, 200, 300, 400, 500, 600, 700, 700, 800, 900 и 1000. На рисунке 6 показаны численные результаты. Здесь все параметры ρ, r0, L1, n1, L2, n2, L3, R и n3 такие же, как определено выше.

Рис. 6

Расчетные зависимости эффективности передачи η от радиуса кривизны R (см. Рис.4). Значения переменных параметров модели: ρ = 0.5 нм, (1) r0 = 5ρ, (2) r0 = 10ρ, (3) r0 = 15ρ, (4) r0 = 20ρ.

Еще раз, эффективность передачи ЭМП имеет максимум для каждого из наборов параметров, соответствующий следующим значениям: (1) R = 95,7 нм, Rd, max = 3,0 нм; (2) R = 125,6 нм, Rd, max = 5,4 нм; (3) R = 155,5 нм, Rd, max = 7,8 нм; и (4) R = 213,5 нм, Rd, max = 10,2 нм. Как следует из результатов, оптимальный радиус входного и выходного участков (Rd, max) оптических каналов увеличивается по сравнению с радиусом цилиндрического участка, а разница Rd, max − r0 уменьшается, причем все с увеличением увеличивая r0.Фактически, мы получаем (Rd, max / r0) −1≪1, при этом общая геометрия очень похожа на геометрию цилиндрической трубы. Однако наиболее заметным результатом является высокая эффективность передачи ЭДС по каналам такого малого диаметра, как это было получено в расчетах.

4.7.

Теоретическое описание спектров поглощения и излучения

Здесь мы рассчитаем форму спектральной полосы в спектре поглощения / резонансного излучения. Форма спектральной полосы описывается (см. Приложение F)

Eq.(9)

PGE (t) ≈D × [γ (ωexc, g − ω) 2 + γ2] 2, где

Eq. (10)

D = | E0eℏ⟨ψg (r, ϕ, z) | r → e | ψexc (r, ϕ, z)⟩ | 2. С учетом разработанного выше алгоритма вычисления матричного элемента перехода D , а также используя

уравнение. (11)

γ≈1τemiss∝ | ⟨ψg (r, ϕ, z) | r → e | ψexc (r, ϕ, z)⟩ | 2, мы рассчитали форму полосы поглощения для системы на рис. самодельный код FORTRAN со следующими геометрическими параметрами: r0 = 25 нм, ρ = 4 нм, L1 = 10 мкм, L2 = 9 мкм, R = 0,5 мкм. Результирующий спектр показан на рис.7.

Рис. 7

Расчетный тестовый спектр поглощения для устройства, показанного на рис. 4, где параметры устройства: r0 = 25 нм, ρ = 4 нм, L1 = 10 мкм, L2 = 9 мкм, R = 0,5 мкм. .

Мы видим, что максимум полосы на рис. 7 расположен при 24 275 см – 1, имея ширину 6786 см – 1. Аналогичный подход будет использован в последующих статьях для анализа поляризационной селективности ¹⁰⁵ и спектральной селективности IF.

5. Обсуждение

Мы подробно проанализировали роль КК в передаче электромагнитной энергии осесимметричными наноканалами с проводящими стенками, диаметр канала которых намного меньше длины волны электромагнитного излучения.Отметим, что передачу ЭДС такими структурами можно описать хорошо развитой и часто применяемой плазмон-поляритонной теорией. ¹ ^— ³⁷ Разработанный в настоящее время подход представляет собой расширение плазмон-поляритонной теории в пределе QC. ³¹ ^, ⁷³ Действительно, мы описываем квантовые состояния в волноводе, построенном из наноструктурированных проводящих материалов. Мы предполагаем, что взаимодействие ЭДС с волноводом вызывает переход в квантовое возбужденное состояние, которое делокализовано по всему устройству, в соответствии со стандартным подходом плазмон-поляритонной теории, когда энергия ЭДС переносится внутри волновода в форма электронов в возбужденном состоянии.¹ ^— ⁸ ^, ⁴² ^— ⁷² Однако есть некоторые терминологические различия; здесь возбужденное состояние можно описать как экситон, тогда как плазмон-поляритонная теория описывает такие возбужденные состояния как плазмоны или поляритоны. Мы предполагаем, что это разные обозначения одних и тех же физических явлений, вытекающие из разных качественных описаний поведения системы. Разница между квазиклассическим подходом и подходом контроля качества обсуждалась выше в разделе «Теоретическая модель.Оба подхода описывают эффективность передачи энергии ЭДС от входной части к выходной. Потери энергии в обоих случаях определяются процессами релаксации энергии. В первой модели они описываются как трение решетки на электроны, тогда как вторая модель описывает безызлучательную релаксацию за счет экситон-фононного взаимодействия. В обоих случаях релаксацию можно охарактеризовать феноменологическим параметром γ, одинаковым для двух моделей в нулевом приближении.Следовательно, обе модели должны обеспечивать идентичную эффективность передачи энергии в нулевом приближении, при этом любые отклонения проявляются только в более высоких порядках. В настоящее время мы не занимались этой проблемой.

В настоящее время мы проанализировали волноводное устройство с одинаковой геометрией входной и выходной секций. В принципе, эффективность передачи энергии может зависеть от геометрии каждой из этих секций, что дает дополнительные возможности для ее оптимизации. Оптимальные размеры также должны зависеть от длины волны ЭМП с возможностью отдельной оптимизации для каждого из фоторецепторов цветового зрения.Мы рассмотрим эти вопросы в следующей публикации.

Нашей основной целью было развитие понимания механизмов оптической прозрачности МК и других специализированных прозрачных биологических клеток; Далее мы обсудим возможный химический состав волноводных структур. Обратите внимание, что белковые молекулы являются универсальными структурными строительными блоками в клетках животных. По-видимому, соответствующие белки могут образовывать проводящие стенки наноструктурированных волноводов, поскольку белки обладают высокой электронной проводимостью даже в сухом состоянии со значениями, приближающимися к значениям типичных молекулярных проводников.Эти высокие значения электропроводности являются результатом существования сопряженных связей в структуре белков, что обеспечивает высокую электронную подвижность. ¹⁰² Обратите внимание, что экспериментальные данные и квантово-механическая модель для светопропускания УНТ с помощью их сопряженной π-электронной системы были представлены несколькими авторами. ¹⁰⁶ ^, ¹⁰⁷ Их результаты довольно хорошо коррелируют с выводами, сделанными на основе наших нынешних моделей. Тем не менее, точный состав и структура специализированных IF в МК остаются неизвестными, что ставит цели для будущих исследований.

Таким образом, как мы уже отмечали ранее, ¹⁰⁸, мы никогда не должны упускать из виду механизм прямой передачи световой энергии биологическими наноструктурами, включая клеточные ПФ, основанный на их квантовых нанооптических свойствах, наряду с классическими механизмами, о которых сообщалось ранее. ⁸³ ^, ¹⁰⁹ ^, ¹¹⁰ Недавно Labin et al. ¹¹¹ рассматривали передачу света MC с использованием классической модели световода, которая использует разницу между показателями преломления этих ячеек и окружающей среды, чтобы ограничить свет и направить его к светочувствительным конусам.Интересно, что они также пришли к выводу, что коэффициент пропускания света МК зависит от длины волны, при этом красный и зеленый свет направляются к колбочкам более эффективно, чем синий свет. Мы находим этот результат нелогичным, как в целом более трудно сосредоточиться или направлять свет с большей длиной волны (красные) по сравнению с с более короткой длиной волны (синий), с более толстым волновода, необходимой для красного света.

Все представленные здесь соображения относятся к проводящим наноструктурированным пучкам IF.К сожалению, структура и электропроводность МК IF остаются неизвестными. Однако электропроводность различных белков изучалась и сообщалась ранее. ¹⁰¹ ^, ¹¹² Такая электропроводность полипептидных систем ¹⁰¹ ^, ¹¹² объяснялась их структурой, включая общую конъюгированную π-систему, охватывающую всю длину молекулы полипептида. Мы уже упоминали, что для того, чтобы наши модели действовали, необходима электропроводность.Также было показано ¹¹³, что самоорганизующиеся монослои, образованные конформационно ограниченными гексапептидами, являются электропроводными и генерируют фототок. Таким образом, самоорганизующиеся монослои на основе пептидов эффективно опосредуют перенос электронов и фотоиндуцированный перенос электронов на золотые подложки. Эти результаты ¹¹² могут быть описаны с точки зрения высокой подвижности электронов внутри пептидного монослоя в его основном электронном и возбужденном состояниях. Таким образом, мы делаем вывод, что полипептиды IF должны быть электрически проводящими, что позволяет использовать предлагаемый в настоящее время квантовый механизм в качестве дополнения и / или альтернативы классическим механизмам переноса световой энергии в сетчатке.

6. Выводы

В этом исследовании мы сообщаем, что МК имеют длинные каналы (волноводные структуры) диаметром около 10 нм, охватывающие большую часть клеточного отростка от вершины базального конца стопы до фоторецептора. клетки. Следуя идее, что такие каналы действуют как волноводы, мы разработали QC-модель передачи света волноводами, которые намного тоньше длины волны световых квантов. Мы использовали нашу модель для качественного анализа передачи света такими волноводами, при этом расчеты показали, что такие устройства могут передавать свет с очень высокой эффективностью от входной секции к выходной секции, что уже возможно в устройстве с очень упрощенной геометрией.Этот механизм был распространен на передачу света волноводами (специализированными IF) в МК, что привело к заключению, что такие волноводы, скорее всего, построены из белков. Белки обладают достаточной электропроводностью для функционирования механизма из-за наличия в их структуре протяженных сопряженных множественных связей. Опубликованные в настоящее время исследования имеют прямое влияние на медицину зрения человека и на развитие наномедицинских технологий зрения.

Приложения

Приложение A

Используя цилиндрические координаты, оператор Лапласа может быть представлен следующим образом:

Eq.(12)

Δ = ∂2∂r2 + 1r∂∂r + 1r2∂2∂ϕ2 + ∂2∂z2. (12), мы можем разделить радиальные и угловые координаты

Ур. (13)

∂2ψ (r, ϕ) ∂r2 + 1r∂ψ (r, ϕ) ∂r + 1r2∂2ψ (r, ϕ) ∂ϕ2 + 2mℏ2Er, φψ (r, ϕ) = 0,

Ур. (14)

∂2ψ (z) ∂z2 + 2mℏ2Ezψ (z) = 0, при условии, что волновая функция может быть записана как

Eq. (15)

ψ (r, ϕ) = ψ (r) ψ (ϕ). Таким образом,

Ур. (16)

∂ψ (ϕ) ∂ϕ = iΛψ (ϕ), ψ (ϕ) = CϕeiΛϕ и

уравнение. (17)

∂2ψ (ϕ) ∂ϕ2 = −Λ2ψ (ϕ). Поскольку

уравнение (18)

∂2ψ (ϕ) ∂ϕ2 + 2mℏ2Eϕψ (ϕ) = 0, ψ (ϕ) = Ce ± iΛϕ, мы можем записать

Ур. (19)

∂2ψ (r) ∂r2 + 1r∂ψ (r) ∂r − Λ2r2ψ (r) + 2mℏ2Er, ϕψ (r) = 0.

Последний можно переписать следующим образом:

Ур. (20)

d2ψ (r) dr2 + 1rdψ (r) dr + (2mℏ2Er, ϕ − Λ2r2) ψ (r) = d2ψ (r) dr2 + 1rdψ (r) dr + (k2 − Λ2r2) ψ (r) = 0.

Граничные условия для стенок с бесконечным потенциалом:

Eq. (21)

ψ (r) = {0, r = r00, r = r0 + ρ.

С учетом граничных условий заключаем, что волновая функция определена только в интервале [r0, r0 + ρ].

А.1.

Решение

Уравнение для радиальной функции может быть записано как

Eq.(22)

d2ψ (r) dr2 + 1rdψ (r) dr + (2mℏ2Er, ϕ − Λ2r2) ψ (r) = d2ψ (r) dr2 + 1rdψ (r) dr + (k2 − Λ2r2) ψ (r) = 0k2 = 2mℏ2Er, ϕ.

Для Λ = 0 мы можем записать

Ур. (23)

d2ψ (r) dr2 + 1rdψ (r) dr + k2ψ (r) = 0.

Решение последнего уравнения может быть представлено как

Eq. (24)

ψk0 (r) = C1Jk0 (kr) + C2Yk0 (kr), где

Eq. (25)

Jki (y) = ∑j = 0∞ (−1) jΓ (i + j + 1) j! (Y2) 2j + 1,

Ур. (26)

Yki (y) = cos (π · i) [Jki (y) · cos (π · i) −Jk, −i (y)], являются функциями Бесселя. Для i = 0 функции Бесселя могут быть записаны как

Eq.(27)

Jk0 (y) = ∑j = 0∞ (−1) jΓ (j + 1) j! (Y2) 2j + 1,

Ур. (28)

Yk0 (y) = cos (π · 0) [Jk0 (y) · cos (π · 0) −Jk, 0 (y)] = 0.

Таким образом, решение может быть представлено следующим образом:

Ур. (29)

ψk0 (r) = C0Jk0 (kr) = C0∑j = 0∞ (−1) jΓ (j + 1) j! (Kr2) 2j + 1.

Последнее соотношение может быть приблизительно представлено как

Ур. (30)

ψk0 (r) = C0 [C1sin (kr) kr + C2 cos (kr)].

С учетом граничного условия r = r0; ψk0 (r) = 0, получаем

ψk0 (r0) = C0 [C1sin (kr0) kr0 + C2 cos (kr0)] = 0, C2 = −C1sin (kr0) kr0 cos (kr0) = — C1kr0tg (kr0) .

Таким образом,

Ур. (31)

ψk0 (r) = C0C1 [sin (kr) kr − 1kr0tg (kr0) cos (kr)] = C0 ′ [sin (kr) kr − 1kr0tg (kr0) cos (kr)]. С учетом другое граничное условие r = r0 + ρ; ψk0 (r) = 0, получаем

Ур. (32)

ψk0 (r) = C0 ′ {sin [k (r0 + ρ)] k (r0 + ρ) −1kr0tg (kr0) cos [k (r0 + ρ)]} = 01 (r0 + ρ) tg [k (r0 + ρ)] = 1r0tg (kr0).

Ур. (33)

k (r0 + ρ) = Arctg [(1 + ρr0) tg (kr0)] + nπn = 0,1,2,….

Последнее уравнение не может быть решено напрямую, хотя очевидно, что энергия состояний системы является дискретной функцией в радиальном направлении.

Для решения уравнения

Ур. (34)

d2ψ (r) dr2 + 1rdψ (r) dr + (k2 − Λ2r2) ψ (r) = 0, мы представим радиальную функцию следующим образом:

Eq. (35)

ψkΛ (r) = rΛχkΛ (r), таким образом, наше уравнение принимает вид

Eq. (36)

d2χkΛdr2 + Λ2rdχkΛdr + k2χkΛ = 0.

Взяв его производную, мы получаем

Ур. (37)

ddr {d2χkΛdr2 + Λ2rdχkΛdr + k2χkΛ} = d3χkΛdr3 − Λ2r2dχkΛdr + Λ2rd2χkΛdr2 + k2dχkΛdr = 0. Подставляя

Ур. (38)

dχkΛdr = rχkΛ + 1, получаем

Ур. (39)

d3χkΛ + 1dr3 + Λ2rdχkΛ + 1dr + k2dχkΛ + 1 = 0, что эквивалентно полученному выше уравнению.Поскольку

Eq. (40)

χkΛ + 1 = 1rdχkΛdr, мы можем записать

уравнение. (41)

χkΛ + 1 = (1rddr) Λχk0. Учитывая решение для ψk0 (r) = χk0 (r), получаем

уравнение (42)

χkΛ = (1rddr) Λψk0 (r).

Принимая во внимание, что

Ур. (43)

ψkΛ (r) = rΛχkΛ (r), окончательно получаем

Ур. (44)

ψkΛ = C0rΛ (1rddr) Λψk0 (r) = C0′rΛ (1rddr) Λ [sin (kr) kr − 1kr0tg (kr0) cos (kr)].

В качестве координаты z мы можем записать

Eq. (45)

∂2ψ (z) ∂z2 + 2mℏ2Ezψ (z) = 0, ψ (z) = C1eikz + C2e − ikz, k = 1ℏ2mEz.Предполагая, что ψ (z) = 0 при z = 0, получаем

уравнение. (46)

ψ (z) = C0 sin (kz). Предполагая теперь, что ψ (z) = 0 при z = L, получаем

уравнение (47)

kL = nπ, k = nπL = 1ℏ2mEz, Ez = ℏ2n2π22mL2,

Ур. (48)

∫0Lψ (z) dz = C02∫0Lsin2 (kz) dz = C02 [L2−14k sin (2πnLz) 0L] = C02L2 = 1C0 = ± 2L.

Таким образом, окончательно получаем

Ур. (49)

ψkΛk ′ = C0′′2LrΛ (1rddr) Λ⁢ {[sin (kr) kr − 1kr0tg (kr0) cos (kr)]} eiΛφ sin (πnLz).

Приложение B

Таким образом, мы написали уравнение. (22) следующим образом:

Ур. (50)

−ℏ22m∂2ψ (r, ϕ) ∂r2ψ (z) −ℏ22m1r∂ψ (r, ϕ) ∂rψ (z) −ℏ22m1r2∂2ψ (r, ϕ) ∂ϕ2ψ (z) −ℏ22m∂2ψ (z) ∂z2ψ (r, ϕ) = (Er, φ + Ez) ψ (r, ϕ) ψ (z).

Используя разделение координат, мы получаем

Ур. (51)

∂2ψ (r, ϕ) ∂r2 + 1r∂ψ (r, ϕ) ∂r + 1r2∂2ψ (r, ϕ) ∂ϕ2 + 2mℏ2Er, φψ (r, ϕ) = 0, ∂2ψ ( z) ∂z2 + 2mℏ2Ezψ (z) = 0.

Мы решаем вышеуказанные уравнения в Приложении A, в результате чего получаем

Ур. (52)

ψkΛk ′ = C0′′2LrΛ (1rddr) Λ⁢ {[sin (kr) kr − 1kr0tg (kr0) cos (kr)]} eiΛφ sin (πnLz) × eiℏ (Er + Ez) t, для основное состояние, и

уравнение. (53)

ψkexcΛexckexc ′ (t) = C0′′2LrΛ (1rddr) Λexc⁢ {[sin (kexcr) kexcr − 1kexcr0tg (kexcr0) cos (kexcr)]} × eiΛexcϕ sin (πnexcr (γ exc) e ) 2t − γz (Ez, exc) 2t + iℏ (Er, exc + Ez, exc) t для возбужденных состояний, где квантование, вызванное QC в радиальном направлении, описывается формулой

Eq.(54)

k (r0 + ρ) == Arctg [(1 + ρr0) tg (kr0)] + nπn = 1,2,…. Последнее уравнение может быть решено численно, чтобы получить значения k и, следовательно, энергии собственных состояний. Существует также квантование состояний в осевом направлении, хотя при L, намного превышающем диаметр, соответствующий энергетический спектр представляет собой квазиконтинуум

Eq. (55)

Ez = ℏ2n′2π22mL2n ′ = 1,2,…. Введем γi (Ei) — ширины квантовых состояний, описывающие динамику релаксации возбужденных состояний, включая их радиационный распад. Обратите внимание, что компонента E∥ вызывает переходы внутри квазиконтинуума, тогда как компонента E⊥ вызывает переходы в радиальном дискретном спектре.| ψkΛk ′ (r, ϕ, z)⟩.

Как правило, волновая функция собственного состояния включает всю систему; однако мы все еще можем оценить эволюцию возбужденного состояния во времени, как описано ниже. ⁹⁹ Чтобы вычислить зависящую от времени вероятность возбужденного состояния, подготовленного в начальный момент времени, мы вычисляем квадрат абсолютного значения амплитуды вероятности

Ур. (57)

Pexc (t) = | Aexc (t) | 2.

Тогда амплитуда вероятности равна

Ур. (58)

Aexc (t) = ⟨ψkexcΛexckexc ′ (t = 0) | ψkexcΛexckexc ′ (t)⟩, где

Eq.(59)

ψkexcΛexckexc ′ (t = 0) = C0′′2LrΛ (1rddr) Λexc⁢ {[sin (kexcr) kexcr − 1kexcr0tg (kexcr0) cos (kexcr)]} × eiΛexcφ sin (πnexcL1) Eq. (60) ψkexcΛexckexc ′ (t) = C0′′2LrΛ (1rddr) Λexc⁢ {[sin (kexcr) kexcr − 1kexcr0tg (kexcr0) cos (kexcr)]} × eiΛexcφ sin (πnexcr (γ exc) e ) 2t − γz (Ez, exc) 2t + iℏ (Er, exc + Ez, exc) t. Следовательно,

Eq. (61)

Pexc (t) = e − γr (Er, exc) t − γz (Ez, exc) t. Феноменологические параметры γr (Er, exc) и γz (Ez, exc) зависят, соответственно, от Er , exc и Ez, exc, а γr (Er) = 0 и γz (Ez) = 0 для основного состояния.Обсудим поперечное (в радиальном направлении) и продольное (параллельно оси цилиндра) возбужденные состояния. При условии, что продольное возбужденное состояние не ослаблено [γz (Ez, exc) = 0], вероятность найти систему в поперечном возбужденном состоянии равна

Eq. (62)

Pexc (t) ∝e − γr (Er, exc) t.

И наоборот, если поперечное возбужденное состояние полностью релаксировано, вероятность найти систему в продольном возбужденном состоянии составляет

Ур. (63)

Pexc (t) = e − γz (Ez, exc) t.Мы заключаем, что проводящий нанослой содержит полную энергию возбуждения сразу после возбуждения, после чего возбуждение затухает в соответствии с уравнениями. (61) — (63). Чтобы проанализировать перенос энергии, мы рассмотрим поглощение и излучение на входе и выходе, соответственно.

Приложение C

Уравнение Шредингера можно записать как

Eq. (64)

−ℏ22m∂2ψ (r, ϕ, z) ∂r2 − ℏ22m1r∂ψ (r, ϕ, z) ∂r − ℏ22m1r2∂2ψ (r, ϕ, z) ∂ϕ2 − ℏ22m∂2ψ (r, ϕ, z) ∂z2 = Er, φ, zψ (r, ϕ, z), где координаты r и z могут быть отделены от ϕ с помощью волновой функции в форме

Eq.(65)

ψ (r, ϕ, z) = ψ (r, z) ψ (ϕ).

Используя тот же подход, что и в Приложении A, мы можем записать

Eq. (66)

∂2ψ (r, z) ∂r2 + 1r∂ψ (r, z) ∂r + ∂2ψ (r, z) ∂z2 + (k2 − Λ2r2) ψ (r, z) = 0, k2 = 2mEr , zℏ2.

Граничные условия для этой задачи могут быть записаны как

Eq. (67)

ψ (r, z) = {0; z1 = r0tg (α), z2 = h + r0tg (α) 0; r1 (z) = z · sin (α), r2 (z) = z · sin (α) + ρ · cos (α).

Поскольку переменные r и z не разделяются в уравнении. (66) проблема может быть решена только численно с использованием граничных условий в уравнении.(67).

Приложение D

Энергия, поглощенная при возбуждении, пропорциональна

Ур. (68)

Zabs∝ (Sin − Sout) ∫0∞ρexc (ω) ρgE2 (ω) ⁢ | ⟨ψg (r, ϕ, z) | r → e | ψexc (r, ϕ, z)⟩ | 2dω = π {[h · tg (α) + r0 + ρ] 2 − r02} × ∫0∞ρexc (ω) ρg | Cϕ, gCϕ, exc | E2 (ω) ⁢ | ⟨ψg (r, z) e − iΛgφ | r → e (| re |, φ, z) | ψexc (r, z) eiΛexcϕ⟩ | 2dω, где E (ω) — амплитудный спектр электрического поля ЭДС, ρg = ρg, longρg, transv, ρexc ( ω) = ρexc, long (ω) ρexc, transv (ω) — плотности уровней основного и возбужденного состояний соответственно. Здесь мы предполагаем, что плотность уровней основного состояния постоянна, а плотность уровней возбужденного состояния зависит от ω; ψg (r, ϕ, z), ψexc (r, ϕ, z) — волновые функции основного и возбужденного состояний, а r → e (| re |, ϕ, z) — вектор положения электрона в проводящем нанослое. .Поглощенная энергия затем передается цилиндрической части; здесь вероятность передачи волновой функции возбужденного состояния (ξ, коэффициент передачи) и отражения (ζ, коэффициент отражения) зависит от угла α. Передаваемая энергия имеет максимум в зависимости от α и, следовательно, может быть оптимизирована. Точно так же мы можем описать передачу энергии на выходной конус. Возбужденные состояния в выходном конусе будут излучать с тем же спектром, что и спектр возбуждения, поскольку релаксация возбужденных состояний происходит довольно медленно по сравнению с передачей возбуждения в нашей модели (рис.3). Как правило, коэффициенты передачи и отражения равны, соответственно,

Eq. (69)

ξ (ω) = ξ0 (ω) · eiϕξ (ω), ζ (ω) = ζ0 (ω) · eiϕζ (ω).

Здесь | ξ (ω) | + | ζ (ω) | = 1; ξ0 (ω), ζ0 (ω) — действительные функции от ω, а ϕξ (ω), ϕζ (ω) — фазовые углы. Таким образом, доля поглощенной энергии, передаваемой возбужденным состояниям выходного конуса, составляет

Ур. (70)

Zexc∝π {[h · tg (α) + r0 + ρ] 2 − r02} × ∫0∞ | ξ (ω) · ξ ′ (ω) | ρexc (ω) ρg × | Cϕ, gCϕ , exc | E2 (ω) | ⟨ψg (r, z) e − iΛgφ | r → e (| re |, φ, z) ⁢ | ψexc (r, z) eiΛexcϕ⟩ | 2dω, где ξ (ω), ξ ′ (ω) — коэффициенты передачи от входного конуса к цилиндру и от цилиндра к выходному конусу соответственно.Если ξ0 (ω) = ξ0 ′, Δφξ (ω) = 2πωL и

уравнение. (71)

Zexc∝π {[h · tg (α) + r0 + ρ] 2 − r02} × ∫0∞ | ξ0 (ω) | 2 · cos2 (2πωL) ρexc (ω) ρg × | Cϕ, gCϕ , exc | E2 (ω) | ⟨ψg (r, z) e − iΛgϕ | r → e (| re |, ϕ, z) ⁢ | ψexc (r, z) eiΛexcφ⟩ | 2dω.

Рассмотрим излучение ЭДС выходным конусом. Предполагая, что два эквивалентных конуса, вектор Пойнтинга P ‘выходной ЭДС будет параллелен входному вектору Пойнтинга P и параллелен оси симметрии. Тогда плотность интенсивности излучения равна

Ур. (72)

Gem = zexcπ {[h · tg (α) + r0 + ρ] 2 − r02} ϕem, где

уравнение.(73)

ϕem = (γdτem) −1, γd = 1τem + γrelax, где γrelax, τem — ширина безызлучательной релаксации и характерное время излучения соответственно. Мы предполагаем, что γrelax = (2π / ℏ) | ⟨VED⟩ | 2ρD≪ (τem) −1, поскольку | ⟨VED⟩ | ρD≪1. Здесь VED⟩ — матричный элемент взаимодействия, связывающий излучающее и темное состояния в системе, а ρD — плотность темных состояний. Следовательно, ϕem≈1.

Приложение E

Чтобы описать взаимодействие с ЭДС, мы представляем линейный импульс следующим образом:

Ур.) ψ = Eψ. Здесь первое слагаемое в гамильтониане описывает движение электрона в нанослое, а второе — его взаимодействие с ЭДС. Второй член описывает возмущение стационарной задачи, описывая смешивание основного состояния с возбужденными состояниями. Используя теорию возмущений, мы сначала получаем состояния в отсутствие возмущения

Eq. (76)

∂2ψ (r, z) ∂r2 + 1r∂ψ (r, z) ∂r + ∂2ψ (r, z) ∂z2 + (k2 − Λ2r2) ψ (r, z) = 0, где Λ — проекция орбитального момента на ось симметрии.Λgkg, Λexckexc⟩ | 2δ (ke − kg − kλ) = ℏ2πe2m2c2Sd × ∫0∞ | ⟨ψkg, Λg (r, z) · eiΛgφ | ∇ → e · A → kλei (k → λ · r → −ωλt) ⁢ | ψke, Λe (r, z) · eiΛeφ⟩ | 2δ (ke − kg − kλ) dkg, где

Обратите внимание, что мы подставили сумму по значениям kg в уравнении. (80) интегрированием. Мы использовали формулу. (80) в численных расчетах эффективности передачи энергии устройством с помощью механизма, который включает поглощение фотона на входном конусе и его излучение на выходном конусе. Отметим, что при численном анализе матричный элемент ⟨ψkg, Λg (r, z) · eiΛgϕ | ∇ → e · A → kλei (k → λ · r → −ωλt) | ψke, Λe (r, z) · eiΛeϕ ⟩ Аппроксимировалась членом E → (t) ⟨ψkg, Λg (r, z) · eiΛgϕ | r → e | ψke, Λe (r, z) · eiΛeϕ⟩, что соответствует приближению электрического диполя (см. Приложение F ).

Приложение F

Используя основы теории нестационарных возмущений, вероятность индуцированных ЭДС переходов между основным и возбужденным электронными состояниями в дипольном приближении может быть представлена следующим образом:

Ур. (82)

PGE (t) = | ak (1) (t) | 2 = | −iℏ∫0tVGE (t) dt | 2, где ak (1) (t) — коэффициент первого порядка времени зависимая теория возмущений в представлении собственного вектора системы

Eq. (83)

Vg, exc (t) = E0e⟨ψg (r, ϕ, z) | r → e | ψexc (r, ϕ, z)⟩ × eiωexc, gt − γt (e + iωt + e − iωt) E → (t) = E → 0 (e + iωt + e − iωt) d → = er → eωexc, g = 1ℏ (Eexc (0) −Eg (0)).

Eexc (0), Eg (0) — энергии нулевого порядка возбужденного и основного состояний соответственно, γ — скорость релаксации электронного возбужденного состояния. Таким образом,

Ур. (84)

PGE (t) = | E0eℏ⟨ψg (r, ϕ, z) | r → e | ψexc (r, ϕ, z)⟩ | 2 × | −i∫0t (ei (ωexc, g + ω ) t − γt + ei (ωexc, g − ω) t − γt) dt | 2 = D × | −i [ei (ωexc, g + ω) t − γti (ωexc, g + ω) −γ + ei ( ωexc, g + ω) t − γti (ωexc, g − ω) −γ] 0∞ | 2≈D × | i1i (ωexc, g − ω) −γ | 2 = D × | −1− (ωexc, g −ω) −iγ | 2, где

Ур. (85)

D = | E0eℏ⟨ψg (r, ϕ, z) | r → e | ψexc (r, ϕ, z)⟩ | 2. Таким образом,

уравнение. (86)

PGE (t) ≈D × | — (ωexc, g − ω) −iγ (ωexc, g − ω) 2 + γ2 | 2.

Форма полосы определяется вторым членом в последнем соотношении, то есть

Ур. (87)

PGE (t) ≈D × [−γ (ωexc, g − ω) 2 + γ2] 2.

Последнее соотношение определяет спектральные профили поглощения и резонансного излучения.

Благодарности

Авторы благодарны PR NASA EPSCoR (Соглашение о сотрудничестве NASA NNX13AB22A) и NIH Grant G12 MD007583 за финансовую поддержку этого исследования. Л.В. Зуева поддержана грантом 16-14-10159 Российского научного фонда.М.И. выражает благодарность доктору С. Скатчкову, доктору А. Саввинову и доктору А. Заяс-Сантьяго за стимулирующие дискуссии о роли клеток Мюллера в зрении.

Ссылки

Дж. Д. Джоаннопул, Р. Д. Мид и Дж. Н. Винн, Фотонные кристаллы. Формование потока света, 2-е изд. Издательства Принстонского университета, Принстон, Нью-Джерси (1995). Google ученый

23.

Г. Веронис и С. Фан, «Теоретическое исследование компактных элементов связи между диэлектрическими пластинчатыми волноводами и двумерными плазмонными волноводами металл-диэлектрик-металл», Опт.Lett., 30 3359 –3361 (2005). http://dx.doi.org/10.1364/OL.30.003359 OPLEDP 0146-9592 Google Scholar

40.

С. А. Майер, Основы плазмоники и приложения, 21 –34 1-е изд., Спрингер, Нью-Йорк (2007). Google ученый

44.

У. Цай, В. М. Шалаев, Оптические метаматериалы: основы и приложения, 1-е изд. Спрингер, Нью-Йорк (2009). Google ученый

53.

Т. Атай, Дж. Х.Песня и А.В.Нурмикко, «Сильно взаимодействующие пары плазмонных наночастиц: от диполь-дипольного взаимодействия до режима проводящей связи», Nano Lett., 4 1627 –1631 (2004). http://dx.doi.org/10.1021/nl049215n NALEFD 1530-6984 Google Scholar

79.

Х. Блумендаль, «Лекция Проктора. Дезорганизация мембран и аномальная сборка промежуточных волокон приводят к катаракте », Инвестировать. Офтальмол. Визуальные науки, 32 445 –55 (1991).Google ученый

85.

М. Ока и др., «Функция филенсина и факинина в прозрачности хрусталика», Мол. Видение, 14 815 –822 (2008). Google ученый

90.

M. Schultze, Zur Anatomie und Physiologie der Retina, Cohen & Sohn, Бонн, Германия (1866 г.). Google ученый

93.

Хохлова Т.В., Зуева Л.В., Голубева Т.В., «Этапы развития фоторецепторных клеток сетчатки в постнатальном онтогенезе мухоловки-пеструшки Ficedula hypoleuca», Дж.Evol. Biochem. Физиол., 36 (4), 461 –470 (2000). http://dx.doi.org/10.1007/BF02736998 JEBPA9 0022-0930 Google Scholar

94.

M. D. Perng et al., «Глиальные фибриллярные кислые белковые филаменты могут допускать включение нарушенной сборки GFAP-дельта, но с последствиями для организации филаментов и ассоциации альфа-В-кристаллин», Мол. Биол. Ячейка, 19 4521 –4533 (2008). http://dx.doi.org/10.1091/mbc.E08-03-0284 Google Scholar

96.

А. Райхенбах и А. Брингманн, Клетки Мюллера в здоровой и больной сетчатке, 35 Springer, Нью-Йорк (2010). Google ученый

97.

А. К. Стивен, «Промежуточная структура нити», Клеточная и молекулярная биология промежуточных волокон, 233 –263 Springer (1990). Google ученый

98.

М. Ткач и др., «Квазистационарные и квазисвободные электронные состояния в открытых квантовых точках», ПЗУ. J. Phys., 54 37 –45 (2009).Google ученый

99.

Л. Д. Ландау, Э. М. Лифшиц, Квантовая механика, Физматгис, Москва. (1963). Google ученый

100.

Криссинель Э. Б., Шохирев Н. В. Решение уравнения нестационарной диффузии методом конечных разностей. (1987). Google ученый

112.

X. U. Haixia, «Исследование проводимости пептидных наноструктурированных гидрогелей посредством молекулярной самосборки», Манчестерский университет для получения степени доктора философии на факультете технических и физических наук, Школа материалов, (2011).Google ученый

113.

Э. Гатто и др., «Электропроводящие свойства и свойства генерации фототока самоорганизованных монослоев, образованных функционализированными конформационно-ограниченными пептидами на золотых электродах», J. Pept. Наук, 14 184 –191 (2008). http://dx.doi.org/10.1002/psc.v14:2 Google Scholar

Биография

Владимир Макаров работал старшим научным сотрудником в Институте химической кинетики и горения, Новосибирск, Россия; приглашенный старший научный сотрудник Института Troposphareforschung, Лейпциг, Германия; приглашенный исследователь в RIKEN и в Лаборатории фотохимии Института экологических исследований, Цукуба, Япония, в настоящее время работает профессором в Лаборатории наноматериалов Университета Пуэрто-Рико, США.Он опубликовал 104 статьи в рецензируемых журналах.

Лидия Зуева получила степень магистра биофизики в Ленинградском политехническом институте, Россия, и кандидат биологических наук в Институте Сеченова РАН, Россия. Она является ведущим научным сотрудником Института эволюционной физиологии и биохимии им. И.М. Сеченова, Санкт-Петербург, Россия. Она является консультантом по методам морфологии в Университете Пуэрто-Рико. Ее научные интересы — спектральные характеристики фоторецепторных клеток позвоночных (MSP) и их тонкая структура (EM), цветовое зрение у позвоночных в зависимости от световой среды, развитие зрения в онтогенезе.

Голубева Татьяна — ведущий научный сотрудник кафедры зоологии позвоночных МГУ им. М.В. Ломоносова. Кандидатскую диссертацию получила на кафедре физиологии животных МГУ. Ее научные интересы — периферические механизмы слуха и их развитие у птиц, сенсорные системы птиц, структура и функции сетчатки, развитие слуха, зрения и терморегуляции у птиц, акустическая и визуальная коммуникация у эндотерм.

Елена Корнеева защитила кандидатскую диссертацию в Московском педагогическом институте в 1983 году. Она является ведущим научным сотрудником Института высшей нервной деятельности и нейрофизиологии Российской академии наук, Москва, Россия. Имеет более 80 публикаций по структурным и функциональным изменениям нервной системы птиц в онтогенезе, развитию зрения и визуально управляемому поведению птенцов.

Игорь Хмелинский получил докторскую степень в Институте химической кинетики и горения, Новосибирск, Россия, в 1988 году.Он был связан с Universidade do Algarve, Фаро, Португалия, с 1993 года, опубликовав более 150 статей в рецензируемых журналах по различным темам, от физической химии до образования и вопросов, связанных с климатом.

Михаил Инюшин получил докторскую степень в области нейрофизиологии Ленинградского государственного университета (1986) и работал нейробиологом в Ленинграде, изучая нейронные сети моллюсков, до 1994 года. Имеет опыт работы в Колумбии, Венесуэле и Мексике. Он был связан с Центральным университетом Карибе, Пуэрто-Рико, с 2004 года и в качестве доцента с 2008 года, с грантом от NIH.Его интересы включают биофизику глиально-сосудистого интерфейса с акцентом на клеточном транспорте молекул и энергии.